原始研究的文章gydF4y2Ba

前面。阿斯特朗。空间科学。,06February 2023
宇宙学秒。gydF4y2Ba
卷10 - 2023 |gydF4y2Ba https://doi.org/10.3389/fspas.2023.1071743gydF4y2Ba

引力轨道宇宙膨胀的再现gydF4y2Ba

捷克科学院地球物理研究所Czechia布拉格gydF4y2Ba

修正的牛顿引力轨道方程的宇宙膨胀表明当地重力有界系统像星系和行星系统受宇宙膨胀的影响。这个结果是派生的空间扩张所描述的标准FLRW度量。摘要修改后的牛顿方程推导正形宇宙学所描述的空间扩张(CC)指标。在这个指标,comoving和适当的时间同样comoving和适当的距离不同。如图所示Vavryčuk(前面。phy。2022),这个指标是有利的,因为它正确地预测宇宙时间膨胀,Ia型超新星光度观测符合不需要引入暗能量。令人惊讶的是,方程的解决方案基于CC的引力轨道指标表现比基于FLRW度量完全不同。与普遍的观点,当地系统抵御空间扩张,他们在CC扩大根据哈勃流指标。本地系统的演变与宇宙时间是例证螺旋星系的数值模型。螺旋星系的大小增长持续观察和一个典型的螺旋模式复制。 The theory predicts flat rotation curves without an assumption of dark matter surrounding the galaxy. The theory resolves challenges to the ΛCDM model such as the problem of faint satellite galaxies, baryonic Tully-Fisher relation or the radial acceleration relation. Furthermore, puzzles in the solar system are successfully explained such as the Faint young Sun paradox or the Moon’s and Titan’s orbit anomalies.

1介绍gydF4y2Ba

观测宇宙学红移解释的gydF4y2BaLemaitre (1927)gydF4y2Ba和gydF4y2Ba哈勃(1929)gydF4y2Ba作为宇宙的膨胀的效应开始宇宙学的新时代,打开空间应用广义相对论宇宙学问题(GR)。随后,弗里德曼方程(gydF4y2Ba弗里德曼,1922gydF4y2Ba)成为了基本方程描述宇宙的扩张的历史。立即,宇宙学是面对以下基本问题:宇宙的全球扩张如何影响当地的重力系统?当地引力场如何与系统之间的扩张和规模阈值和抵制全球扩张而受到影响?星系和星系团扩大吗?全球扩张如何影响我们的太阳系?这些理论问题许多宇宙学家的注意,因为它们有至关重要的影响了解宇宙的演化和解释宇宙学观测(gydF4y2BaMcVittie 1933gydF4y2Ba;gydF4y2Ba1945年爱因斯坦和施特劳斯gydF4y2Ba;gydF4y2Ba迪克和皮布尔斯,1964年gydF4y2Ba;gydF4y2BaNoerdlinger彼得罗森,1971gydF4y2Ba;gydF4y2Ba卡雷拉和Giulini, 2010gydF4y2Ba;gydF4y2BaNandra et al ., 2012gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

最简单的问题是研究牛顿运动方程的两点粒子放在扩大空间和相互的引力所吸引。如果当地引力场是软弱和粒子速度是相对论,扰动(可以解决的问题gydF4y2BaMcVittie 1933gydF4y2Ba;gydF4y2BaNoerdlinger彼得罗森,1971gydF4y2Ba;gydF4y2Ba保伦et al ., 2001gydF4y2Ba;gydF4y2BaFaraoni雅克,2007gydF4y2Ba)。在本例中,我们假设度量空间的扩张是由弱引力场摄动。假设所描述的空间扩张Friedmann-Lemaitre-Robertson-Walker (FLRW)度量,度规张量gydF4y2BaggydF4y2Ba_{μνgydF4y2Ba}一个质点所产生的引力场gydF4y2Ba米gydF4y2Ba位于扩张空间读取(gydF4y2BaNoerdlinger彼得罗森,1971gydF4y2Ba,他们的情商。11)。gydF4y2Ba

\begin{aligned} dgydF4y2Ba {年代gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} & =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba αgydF4y2Ba) dgydF4y2Ba {tgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba {一个gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (tgydF4y2Ba) ((1gydF4y2Ba -gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba αgydF4y2Ba) \frac{dgydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}}{1gydF4y2Ba -gydF4y2Ba kgydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} dgydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}),gydF4y2Ba \\ dgydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} & =gydF4y2Ba dgydF4y2Ba {θgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba {罪gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} gydF4y2Ba θgydF4y2Ba dgydF4y2Ba {ϕgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba},gydF4y2Ba \end{aligned} (gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2BatgydF4y2Ba是时间,gydF4y2BacgydF4y2Ba是光速,gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba(gydF4y2BatgydF4y2Ba)比例因子,gydF4y2BakgydF4y2Ba是空间的高斯曲率,gydF4y2BargydF4y2Ba是comoving距离,gydF4y2BaθgydF4y2Ba和gydF4y2BaϕgydF4y2Ba是球形的角度。参数gydF4y2Ba

αgydF4y2Ba =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba \frac{GgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}},gydF4y2Ba |gydF4y2Ba αgydF4y2Ba |gydF4y2Ba ≪gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba,gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

是牛顿引力势规范化gydF4y2BacgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba,gydF4y2BaGgydF4y2Ba引力常数。假设一个巨大的相对论性粒子(gydF4y2BavgydF4y2Ba≪gydF4y2BacgydF4y2Ba引力场)轨道,利用测地线方程,我们终于获得适当的半径以下方程gydF4y2BaRgydF4y2Ba轨道(gydF4y2Ba卡雷拉和Giulini, 2010gydF4y2Ba,他们的情商。12 a, b)。gydF4y2Ba

\overset{̈gydF4y2Ba}{RgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba \frac{GgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba}{{RgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba \frac{{lgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}}{{RgydF4y2Ba}^{3gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba \frac{\overset{̈gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} RgydF4y2Ba,gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

lgydF4y2Ba =gydF4y2Ba cgydF4y2Ba ogydF4y2Ba ngydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba tgydF4y2Ba,gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2BalgydF4y2Ba=gydF4y2Ba房车gydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba适当的角动量,gydF4y2BaVgydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba是适当的切向速度。更详细的推导过程,请参阅gydF4y2Ba附录AgydF4y2Ba。gydF4y2Ba

方程式。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba,gydF4y2Ba4gydF4y2Ba被称为“修改(或提高)牛顿方程和他们不同于标准的牛顿方程描述开普勒轨道按照期限gydF4y2Ba $\frac{\overset{̈gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} RgydF4y2Ba$ 在情商。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba相关的空间扩张。修正的牛顿方程的分析应用于星系动力学表明,扩展项gydF4y2Ba $\frac{\overset{̈gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} RgydF4y2Ba$ 影响轨道星系内可以忽略(gydF4y2BaFaraoni雅克,2007gydF4y2Ba)。这个结果导致的结论是,星系和所有较小的引力系统不受影响的空间扩张和像静态宇宙(gydF4y2Ba迪克和皮布尔斯,1964年gydF4y2Ba;gydF4y2BaNoerdlinger彼得罗森,1971gydF4y2Ba;gydF4y2BaCooperstock et al ., 1998gydF4y2Ba;gydF4y2BaFaraoni雅克,2007gydF4y2Ba;gydF4y2Ba2013年人工,gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

在修正的牛顿方程推导的关键是假设所描述的空间扩张FLRW指标。然而,这个指标并不是唯一的指标,它可以描述各向同性均匀宇宙的进化。可能适用的指标也是正形宇宙学(CC)指标(gydF4y2BaEndean 1994gydF4y2Ba;gydF4y2BaEndean 1997gydF4y2Ba;gydF4y2BaIbison 2007gydF4y2Ba;gydF4y2Ba卡斯特鲁普2008gydF4y2Ba;gydF4y2BaDabrowski et al ., 2009gydF4y2Ba;gydF4y2BaGrøn Johannesen, 2011gydF4y2Ba;gydF4y2Ba维瑟,2015gydF4y2Ba;gydF4y2Ba原田et al ., 2018gydF4y2Ba)。这个指标的比例因子gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba(gydF4y2BatgydF4y2Ba)不仅在空间分量,而且当时度规张量的分量gydF4y2BaggydF4y2Ba_{μνgydF4y2Ba}。因此,指标的特点是不仅由空间扩张也在宇宙演化时间膨胀。CC指标有特殊属性被集中研究了GR及其修改如正形引力理论(gydF4y2Ba曼海姆,1990gydF4y2Ba;gydF4y2Ba曼海姆,2006gydF4y2Ba;gydF4y2Ba曼海姆,2012gydF4y2Ba)。有趣的是,CC指标是洛伦兹不变量和树叶的麦克斯韦方程不变闵可夫斯基时空形式(gydF4y2BaInfeld席尔德,1945gydF4y2Ba;gydF4y2BaInfeld席尔德,1946gydF4y2Ba;gydF4y2BaIbison 2007gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

重要的是,gydF4y2BaVavryčuk (2022)gydF4y2Ba表明,CC FLRW度量指标应该比,因为FLRW度量实际上是不一致的与观测宇宙学红移和宇宙时间膨胀。他声称的CC指标是必要的适当的描述宇宙的膨胀,因为:1)度规张量的时间组件gydF4y2BaggydF4y2Ba_00gydF4y2Ba必须随宇宙时间同样的空间空间组件,和2)comoving和适当的时间必须在类比不同comoving和适当的距离。因此,时间不应该不变FLRW指标,但其在宇宙的进化率必须有所不同。不改变速度的时候,宇宙中光子传播的频率不能改变在扩张和光子不能红移。gydF4y2Ba

不同时间变化率在宇宙的进化还支持Ia型超新星的观测(SNe Ia)。自从新力Ia显示,而统一的光曲线,它们可以作为标准烛光以及标准的本地时钟。光的频谱演化曲线和拉伸观察者的时间框架是由许多作者披露(gydF4y2BaLeibundgut et al ., 1996gydF4y2Ba;gydF4y2BaGoldhaber et al ., 1997gydF4y2Ba;gydF4y2Ba菲利普斯et al ., 1999gydF4y2Ba;gydF4y2BaGoldhaber et al ., 2001gydF4y2Ba)。光的拉伸曲线在高红移坚定地承认和改正的时间膨胀现在通常应用于新力Ia数据(gydF4y2BaLeibundgut 2001gydF4y2Ba;gydF4y2BaGoobar Leibundgut, 2011gydF4y2Ba)。光曲线拉伸的影响通常被解释为宇宙时间膨胀即使标准FLRW规不允许它。gydF4y2Ba

此外,CC模型适合新力Ia光度观察不需要引入暗能量和宇宙加速膨胀的原因(gydF4y2Ba本克先生et al ., 2002gydF4y2Ba;gydF4y2BaVavryčuk, 2022gydF4y2Ba)。不同时间率可能解决暗能量问题是也报道了gydF4y2Ba维瑟(2015)gydF4y2Ba。考虑到不同的时间变化率在宇宙演化也其他重要的后果。例如,宇宙和引力红移计算从相同的度规张量公式。这强调了一种常见的物理起源的红移。引力红移反映了时间扭曲由于局部重力场的存在,而宇宙红移是由于宇宙的全球重力场的变化。gydF4y2Ba

显然,我们可以问一个问题,是否当地引力场的CC与FLRW度量指标表现不同。因此,本文的目的是研究当地的重力系统扩大CC标准所描述的空间。引力场被认为是宇宙的全球重力场扰动和粒子速度是相对论。改进的牛顿方程使用测地线方程推导。结果表明,当地的重力系统的行为完全不同的CC比FLRW度量指标。与普遍的观点,当地系统抵御空间扩张,结果表明,所有本地系统扩大根据CC的哈勃流指标。本地系统的进化例证螺旋星系的数值模型。提出了理论预测平面旋转曲线和螺旋的形态学观察。此外,其他观察支持了理论进行了讨论。gydF4y2Ba

2理论gydF4y2Ba

2.1所描述的宇宙膨胀CC指标gydF4y2Ba

让我们假设一个CC度量在以下所描述的宇宙膨胀形式(gydF4y2BaGrøn Johannesen, 2011gydF4y2Ba;gydF4y2BaVavryčuk, 2022gydF4y2Ba):gydF4y2Ba

\begin{aligned} dgydF4y2Ba {年代gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} & =gydF4y2Ba {一个gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (tgydF4y2Ba) (-gydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} dgydF4y2Ba {tgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba \frac{dgydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}}{1gydF4y2Ba -gydF4y2Ba kgydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} dgydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}),gydF4y2Ba \\ dgydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} & =gydF4y2Ba dgydF4y2Ba {θgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba {罪gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} gydF4y2Ba θgydF4y2Ba dgydF4y2Ba {ϕgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba},gydF4y2Ba \end{aligned} (gydF4y2Ba 5gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba(gydF4y2BatgydF4y2Ba)是定义宇宙膨胀的比例因子,gydF4y2BatgydF4y2Ba是comoving(逆变)时间,gydF4y2BacgydF4y2Ba是光速,gydF4y2BakgydF4y2Ba是空间的高斯曲率,gydF4y2BargydF4y2Ba是comoving(逆变)距离,gydF4y2BaθgydF4y2Ba和gydF4y2BaϕgydF4y2Ba是球形的角度。gydF4y2Ba

为了避免混淆,我们必须讨论CC度量所描述的情商。gydF4y2Ba5gydF4y2Ba更多细节。这种形式的指标通常用于宇宙学,但在修改符号,在不同的物理背景。时间gydF4y2BatgydF4y2Ba称为“保形时间”通常是表示gydF4y2BaηgydF4y2Ba。然而,的物理含义comoving时间gydF4y2BatgydF4y2Ba和保形时间gydF4y2BaηgydF4y2Ba本质上是不同的。在这里,我们考虑的时间gydF4y2BatgydF4y2Ba在情商。gydF4y2Ba5gydF4y2Ba物理comoving宇宙时间。因此,时间度规张量的分量gydF4y2BaggydF4y2Ba_00gydF4y2Ba是与时间有关的。时间的速度变化和情商。gydF4y2Ba5gydF4y2Ba包括空间扩张以及时间膨胀在宇宙的进化。相比之下,保形gydF4y2BaηgydF4y2Ba通常被认为是一个新固有时没有物理意义,没有对指标的影响。的gydF4y2BaggydF4y2Ba_00gydF4y2Ba组件还有时间独立FLRW度量。通过这种方式,保角的度量时间gydF4y2BaηgydF4y2Ba描述了空间扩张与统一的时间,没有时间膨胀在宇宙的进化。gydF4y2Ba

当引入FLRW度量,它通常被认为gydF4y2BaggydF4y2Ba_00gydF4y2Ba可以认为是时间不变,因为我们有一个自由重新调节时间保持吗gydF4y2BaggydF4y2Ba_00gydF4y2Ba常数(gydF4y2Ba温伯格,1972gydF4y2Ba)。从这个角度来看,FLRW和CC指标等价的(gydF4y2Ba维瑟,2015gydF4y2Ba)。然而,这是不正确的,因为我们不能重新调节任意一个宇宙坐标系统不需要物理的后果。一个小例子是一个静态的空间指标之间的关系和膨胀的宇宙。这两个指标可以转换到另一个。然而,这并不意味着该模型静态和宇宙膨胀的身体上等价的。同样,CC度量和FLRW度量不是身体上是等价的,因为FLRW度量的特征是一个统一的时间,但CC度量的特点是不同的时间在宇宙的进化。gydF4y2Ba

2.2 Comoving CC度量和适当的速度gydF4y2Ba

用情商。gydF4y2Ba5gydF4y2Ba零测地线方程,描述了光子的传播,gydF4y2BadsgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba= 0,读gydF4y2Ba

\begin{gathered} {一个gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (tgydF4y2Ba) (-gydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} dgydF4y2Ba {tgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba dgydF4y2Ba {lgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}) =gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba,gydF4y2Ba \\ dgydF4y2Ba {lgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba \frac{dgydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}}{1gydF4y2Ba -gydF4y2Ba kgydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} dgydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} 。gydF4y2Ba \end{gathered} (gydF4y2Ba 6gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

因此,我们得到comoving速度gydF4y2BavgydF4y2Ba和适当的速度gydF4y2BaVgydF4y2Ba光子(gydF4y2BaVavryčuk, 2022gydF4y2Ba,他的情商A6)。gydF4y2Ba

vgydF4y2Ba =gydF4y2Ba \frac{dgydF4y2Ba lgydF4y2Ba}{dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba cgydF4y2Ba,gydF4y2Ba VgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba cgydF4y2Ba 。gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 7gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

大质量粒子的传播速度是测地线方程所描述的gydF4y2Ba

\frac{{dgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} {xgydF4y2Ba}^{μgydF4y2Ba}}{dgydF4y2Ba {年代gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba {ΓgydF4y2Ba}_{αgydF4y2Ba βgydF4y2Ba}^{μgydF4y2Ba} \frac{dgydF4y2Ba {xgydF4y2Ba}^{αgydF4y2Ba}}{dgydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba} \frac{dgydF4y2Ba {xgydF4y2Ba}^{βgydF4y2Ba}}{dgydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba 。gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 8gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

替代元素的距离gydF4y2BadsgydF4y2Ba的元素gydF4y2BadtgydF4y2Ba,我们获得gydF4y2Ba

\frac{{dgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} {xgydF4y2Ba}^{μgydF4y2Ba}}{dgydF4y2Ba {tgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba {ΓgydF4y2Ba}_{αgydF4y2Ba βgydF4y2Ba}^{μgydF4y2Ba} \frac{dgydF4y2Ba {xgydF4y2Ba}^{αgydF4y2Ba}}{dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba} \frac{dgydF4y2Ba {xgydF4y2Ba}^{βgydF4y2Ba}}{dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba} +gydF4y2Ba {ΓgydF4y2Ba}_{αgydF4y2Ba βgydF4y2Ba}^{0gydF4y2Ba} \frac{dgydF4y2Ba {xgydF4y2Ba}^{αgydF4y2Ba}}{dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba} \frac{dgydF4y2Ba {xgydF4y2Ba}^{βgydF4y2Ba}}{dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba} \frac{dgydF4y2Ba {xgydF4y2Ba}^{μgydF4y2Ba}}{dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba} 。gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 9gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

考虑到度规张量gydF4y2BaggydF4y2Ba_{μνgydF4y2Ba}需要计算克里斯托费尔符号gydF4y2Ba ${ΓgydF4y2Ba}_{αgydF4y2Ba βgydF4y2Ba}^{μgydF4y2Ba}$ 在情商。gydF4y2Ba9gydF4y2Ba定义为情商。gydF4y2Ba5gydF4y2Ba,我们得到gydF4y2Ba

一个gydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} \overset{̇gydF4y2Ba}{vgydF4y2Ba} +gydF4y2Ba \overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba} {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} vgydF4y2Ba -gydF4y2Ba \overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba} {vgydF4y2Ba}^{3gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba,gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 10gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

因此gydF4y2Ba

\frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{vgydF4y2Ba}}{vgydF4y2Ba (1gydF4y2Ba -gydF4y2Ba {vgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} /gydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba})} =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba \frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} 。gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 11gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

因此,对于大规模的非相对论粒子(gydF4y2BavgydF4y2Ba≪gydF4y2BacgydF4y2Ba我们写gydF4y2Ba

\frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{vgydF4y2Ba}}{vgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba \frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} (gydF4y2Ba 12gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

comoving速度gydF4y2BavgydF4y2Ba和适当的速度gydF4y2BaVgydF4y2Ba读gydF4y2Ba

vgydF4y2Ba =gydF4y2Ba {vgydF4y2Ba}_{0gydF4y2Ba} {一个gydF4y2Ba}^{-gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba},gydF4y2Ba VgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba vgydF4y2Ba =gydF4y2Ba {VgydF4y2Ba}_{0gydF4y2Ba},gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 13gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

下标“0”是指目前数量。gydF4y2Ba

因此,适当的光子速度在FLRW度量不是恒定不变的,但它增加CC度量与扩张gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba(gydF4y2BatgydF4y2Ba)gydF4y2BacgydF4y2Ba,在那里gydF4y2BacgydF4y2Ba是光速gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba= 1。相比之下,适当的大规模相对论性粒子的速度不受宇宙扩张的影响。这是在矛盾与非相对论大质量粒子的行为FLRW度规,comoving速度gydF4y2BavgydF4y2Ba取决于gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba作为gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba^{−2gydF4y2Ba}和适当的速度gydF4y2BaVgydF4y2Ba作为gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}。gydF4y2Ba

注意,不同的光速在情商。gydF4y2Ba7gydF4y2BaCC的度量是一个不可避免的后果的时间依赖性gydF4y2BaggydF4y2Ba_00gydF4y2Ba。光速似乎显然不同的基本原则理论的狭义相对论和广义相对论,但是根据gydF4y2Ba爱因斯坦(1920)gydF4y2Ba:“光速不变的定律gydF4y2Ba在真空内gydF4y2Ba,构成一个狭义相对论的基本假设和我们已经经常提到,不能提出无限的有效性”……“其结果仅持有,只要我们能够无视引力场的影响的现象(例如,光的)”。因为我们不学习光的速度在自由落下的惯性系统在惯性系统,重力加速度与重力场不是取消。因此,不同(coordinate-dependent)光速在CC指标完全符合GR是类似的,例如,不同(coordinate-dependent)光速在著名的史瓦西解(gydF4y2Ba温伯格,1972gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

2.3正形弗里德曼方程gydF4y2Ba

假设FLRW度量所描述的情商。gydF4y2Baa - 1gydF4y2Ba,完美的弗里德曼方程各向同性液体读取(gydF4y2Ba孔雀,1999gydF4y2Ba;gydF4y2BaRyden 2016gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

{(\frac{{一个gydF4y2Ba}^{'gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba})}^{2gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba \frac{8gydF4y2Ba πgydF4y2Ba GgydF4y2Ba}{3gydF4y2Ba} ρgydF4y2Ba -gydF4y2Ba \frac{kgydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}}{{一个gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}},gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 14gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba′=gydF4y2Ba达gydF4y2Ba/gydF4y2BadTgydF4y2Ba比例因子的导数是什么gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba(gydF4y2BatgydF4y2Ba)关于适当的时间gydF4y2BaTgydF4y2Ba,gydF4y2BaGgydF4y2Ba引力常数,gydF4y2BaρgydF4y2Ba是指质量密度,gydF4y2BakgydF4y2Ba是目前宇宙的空间曲率。gydF4y2Ba

为了表达情商。gydF4y2Ba14gydF4y2Ba在CC度量,我们替换正确的时间gydF4y2BaTgydF4y2Bacomoving时间gydF4y2BatgydF4y2Ba和时间导数gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba′=gydF4y2Ba达gydF4y2Ba/gydF4y2BadTgydF4y2Ba通过gydF4y2Ba $\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba dgydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba /gydF4y2Ba dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba {一个gydF4y2Ba}^{'gydF4y2Ba}$ 。因此,保形弗里德曼方程gydF4y2Ba

{(\frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba})}^{2gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba \frac{8gydF4y2Ba πgydF4y2Ba GgydF4y2Ba}{3gydF4y2Ba} ρgydF4y2Ba {一个gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} -gydF4y2Ba kgydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba},gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 15gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2Ba $\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}$ 表示comoving时间的导数gydF4y2BatgydF4y2Ba。考虑到充满物质的宇宙,我们得到的gydF4y2Ba

\frac{8gydF4y2Ba πgydF4y2Ba GgydF4y2Ba}{3gydF4y2Ba} ρgydF4y2Ba =gydF4y2Ba {HgydF4y2Ba}_{0gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} {ΩgydF4y2Ba}_{米gydF4y2Ba} {一个gydF4y2Ba}^{-gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba} 。gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 16gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

情商。gydF4y2Ba15gydF4y2Ba是重写为(gydF4y2BaVavryčuk, 2022gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

{HgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (一个gydF4y2Ba) =gydF4y2Ba {HgydF4y2Ba}_{0gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} ({ΩgydF4y2Ba}_{米gydF4y2Ba} {一个gydF4y2Ba}^{-gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}_{kgydF4y2Ba}) (gydF4y2Ba 17gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

与条件gydF4y2Ba

{ΩgydF4y2Ba}_{米gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}_{kgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba,gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 18gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2Ba $HgydF4y2Ba (gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba)gydF4y2Ba =gydF4y2Ba \overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba} /gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba$ 是哈勃参数,gydF4y2BaHgydF4y2Ba_0gydF4y2BaΩ,哈勃常数吗gydF4y2Ba_米gydF4y2Ba是归一化物质密度,Ω吗gydF4y2Ba_kgydF4y2Ba是标准化的空间曲率。所示gydF4y2BaVavryčuk (2022)gydF4y2Ba,情商。gydF4y2Ba17gydF4y2Ba描述了Ia型超新星(SNe Ia)调光与暗能量不需要介绍,在标准ΛCDM模型是必要的为了适应新力Ia数据。gydF4y2Ba

考虑gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba= 1 / (1 +gydF4y2BazgydF4y2Ba),comoving时间gydF4y2BatgydF4y2Ba表示从情商。gydF4y2Ba17gydF4y2Ba红移的函数如下gydF4y2Ba

dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba =gydF4y2Ba \frac{1gydF4y2Ba}{{HgydF4y2Ba}_{0gydF4y2Ba} (1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba zgydF4y2Ba)} {[{ΩgydF4y2Ba}_{米gydF4y2Ba} (1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba zgydF4y2Ba) +gydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}_{kgydF4y2Ba}]}^{-gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba /gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba} dgydF4y2Ba zgydF4y2Ba,gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 19gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

和适当的时间gydF4y2BaTgydF4y2Ba有关comovinggydF4y2BatgydF4y2Ba作为gydF4y2BadTgydF4y2Ba=gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba(gydF4y2BatgydF4y2Ba)gydF4y2BadtgydF4y2Ba读取gydF4y2Ba

dgydF4y2Ba TgydF4y2Ba =gydF4y2Ba \frac{1gydF4y2Ba}{{HgydF4y2Ba}_{0gydF4y2Ba} {(1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba zgydF4y2Ba)}^{2gydF4y2Ba}} {[{ΩgydF4y2Ba}_{米gydF4y2Ba} (1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba zgydF4y2Ba) +gydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}_{kgydF4y2Ba}]}^{-gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba /gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba} dgydF4y2Ba zgydF4y2Ba 。gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 20.gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

这些关系需要相关观测宇宙红移的时间。gydF4y2Ba

2.4在膨胀宇宙引力轨道gydF4y2Ba

接下来,我们研究宇宙膨胀的影响在本地一个质点产生的重力场。假设重力场小扰动的度规张量gydF4y2BaggydF4y2Ba_{μνgydF4y2Ba}描述了扩展空间。到目前为止,这个问题已经研究假设定义的空间扩张是标准FLRW指标(gydF4y2Ba卡雷拉和Giulini, 2010gydF4y2Ba),看gydF4y2Ba附录AgydF4y2Ba。这里,我们推导出方程的引力轨道空间扩张CC标准定义的。gydF4y2Ba

CC均匀和各向同性扩大空间特征的指标将被一个球对称引力场由一个质点gydF4y2Ba米gydF4y2Ba位于坐标原点。因为我们限制自己软弱的质点的引力影响,情商。gydF4y2Ba5gydF4y2Ba修改如下gydF4y2Ba

\begin{aligned} dgydF4y2Ba {年代gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba {一个gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (tgydF4y2Ba) [-gydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba αgydF4y2Ba) dgydF4y2Ba {tgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba (1gydF4y2Ba -gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba αgydF4y2Ba) \frac{dgydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}}{1gydF4y2Ba -gydF4y2Ba kgydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} dgydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}],gydF4y2Ba \end{aligned} (gydF4y2Ba 21gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2Ba

αgydF4y2Ba =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba \frac{GgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}},gydF4y2Ba |gydF4y2Ba αgydF4y2Ba |gydF4y2Ba ≪gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 22gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

是牛顿引力势规范化gydF4y2BacgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba,gydF4y2BargydF4y2Ba是一个轨道的comoving距离粒子从质量gydF4y2Ba米gydF4y2Ba,gydF4y2BaGgydF4y2Ba引力常数。gydF4y2Ba

让我们假设一个巨大的相对论性粒子(gydF4y2BavgydF4y2Ba≪gydF4y2BacgydF4y2Ba引力场)轨道平面上定义的gydF4y2BaθgydF4y2Ba= 0。度规张量gydF4y2BaggydF4y2Ba_{μνgydF4y2Ba}被定义为情商。gydF4y2Ba21gydF4y2Ba。克里斯托费尔符号计算gydF4y2Ba ${ΓgydF4y2Ba}_{αgydF4y2Ba βgydF4y2Ba}^{μgydF4y2Ba}$ 在情商。gydF4y2Ba9gydF4y2Ba,我们得到gydF4y2Ba

\begin{gathered} \overset{̈gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba} -gydF4y2Ba rgydF4y2Ba {\overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba}}^{2gydF4y2Ba} -gydF4y2Ba αgydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba \frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} \overset{̇gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba} -gydF4y2Ba αgydF4y2Ba (2gydF4y2Ba {\overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba}}^{2gydF4y2Ba} rgydF4y2Ba -gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba \frac{{\overset{̇gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba}}^{2gydF4y2Ba}}{rgydF4y2Ba}) -gydF4y2Ba \frac{1gydF4y2Ba}{{cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} \frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} \overset{̇gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba} ({\overset{̇gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba}}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba {\overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba}}^{2gydF4y2Ba} {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}) =gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba,gydF4y2Ba \end{gathered} (gydF4y2Ba 23gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

\begin{gathered} rgydF4y2Ba \overset{̈gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba} +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba \overset{̇gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba} \overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba} +gydF4y2Ba \frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} rgydF4y2Ba \overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba} +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba αgydF4y2Ba \overset{̇gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba} \overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba} -gydF4y2Ba \frac{1gydF4y2Ba}{{cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} \frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} \overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba} ({\overset{̇gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba}}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba {\overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba}}^{2gydF4y2Ba} {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}) =gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba,gydF4y2Ba \end{gathered} (gydF4y2Ba 24gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里点在大量衍生品对comoving时间意味着什么gydF4y2BatgydF4y2Ba。自|gydF4y2BaαgydF4y2Ba|≪1和gydF4y2BacgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba≫,乘以gydF4y2BaαgydF4y2Ba或1 /gydF4y2BacgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba在方程式。gydF4y2Ba23gydF4y2Ba,gydF4y2Ba24gydF4y2Ba可以被忽视,我们得到以下近似方程gydF4y2Ba

\frac{1gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba} \frac{dgydF4y2Ba}{dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba} (一个gydF4y2Ba {vgydF4y2Ba}^{rgydF4y2Ba}) =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba \frac{GgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba}{{rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba \frac{{({vgydF4y2Ba}^{ϕgydF4y2Ba})}^{2gydF4y2Ba}}{rgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba {fgydF4y2Ba}_{ggydF4y2Ba} +gydF4y2Ba {fgydF4y2Ba}_{cgydF4y2Ba},gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 25gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

\frac{1gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba} \frac{dgydF4y2Ba}{dgydF4y2Ba tgydF4y2Ba} (一个gydF4y2Ba rgydF4y2Ba {vgydF4y2Ba}^{ϕgydF4y2Ba}) =gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba,gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 26gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2Ba ${vgydF4y2Ba}^{rgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba \overset{̇gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba}$ 是径向comoving速度,gydF4y2Ba ${vgydF4y2Ba}^{ϕgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba rgydF4y2Ba \overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba}$ 是切向速度comoving,gydF4y2BafgydF4y2Ba_ggydF4y2Ba和gydF4y2BafgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba是径向的重力和离心力comoving坐标系统。如果我们假设粒子的轨道是静止的,径向和离心力平衡(gydF4y2BafgydF4y2Ba_ggydF4y2Ba=−gydF4y2BafgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba)和RHS情商。gydF4y2Ba25gydF4y2Ba等于零。因此,我们得到gydF4y2Ba

一个gydF4y2Ba {vgydF4y2Ba}^{rgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba {VgydF4y2Ba}^{rgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba cgydF4y2Ba ogydF4y2Ba ngydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba tgydF4y2Ba,gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 27gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

一个gydF4y2Ba rgydF4y2Ba {vgydF4y2Ba}^{ϕgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba rgydF4y2Ba {VgydF4y2Ba}^{ϕgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba cgydF4y2Ba ogydF4y2Ba ngydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba tgydF4y2Ba,gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 28gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2BaVgydF4y2Ba^rgydF4y2Ba和gydF4y2BaVgydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba的径向和切向分量合适的速度gydF4y2BaVgydF4y2Ba。comoving坐标,一个圆形轨道的方程式。gydF4y2Ba27gydF4y2Ba,gydF4y2Ba28gydF4y2Ba进一步简化为gydF4y2Ba

{VgydF4y2Ba}^{rgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba,gydF4y2Ba {VgydF4y2Ba}^{ϕgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba cgydF4y2Ba ogydF4y2Ba ngydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba tgydF4y2Ba,gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 29日gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

rgydF4y2Ba =gydF4y2Ba cgydF4y2Ba ogydF4y2Ba ngydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba tgydF4y2Ba,gydF4y2Ba RgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba {RgydF4y2Ba}_{0gydF4y2Ba},gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 30.gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

下标“0”指的是数量。gydF4y2Ba

2.5物理影响本地系统的进化gydF4y2Ba

情商。gydF4y2Ba30.gydF4y2Ba令人惊讶的和矛盾的普遍的观点,宇宙的膨胀是没有任何明显的影响当地的重力系统(gydF4y2Ba卡雷拉和Giulini, 2010gydF4y2Ba)。这个观点是基于引力轨道方程所描述的在不断扩大的空间FLRW度量(见gydF4y2Ba附录AgydF4y2Ba)。方程推导出了许多作者(gydF4y2Ba迪克和皮布尔斯,1964年gydF4y2Ba;gydF4y2BaPachner 1964gydF4y2Ba;gydF4y2Ba卡兰et al ., 1965gydF4y2Ba;gydF4y2BaCooperstock et al ., 1998gydF4y2Ba;gydF4y2BaFaraoni雅克,2007gydF4y2Ba;gydF4y2Ba塞里诺和Jetzer, 2007gydF4y2Ba;gydF4y2Ba卡雷拉和Giulini, 2010gydF4y2Ba),他们不同于轨道的标准牛顿方程在静态宇宙仅略。唯一不同的是,方程的径向加速度环绕身体的引力场嵌入FLRW度量的空间包含一个术语gydF4y2Ba $\frac{\overset{̈gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} RgydF4y2Ba$ ,这是相关的空间扩张(见gydF4y2Ba附录AgydF4y2BaEq。a - 7)。它可以表明,这一项可能是明显的在大型结构的动力学星系团,但轨道在星系的影响可以忽略。因此,引力系统与星系的大小或更小的应受空间扩张的影响。gydF4y2Ba

相比之下,考虑宇宙膨胀的CC度量,当地的重力系统的进化本质上是不同于获得FLRW度量。特别是,CC指标预测:gydF4y2Ba

1增加适当的轨道半径gydF4y2BaRgydF4y2Ba_orbgydF4y2Ba与扩张无论本地系统的大小和增加适当的轨道周期gydF4y2BaTgydF4y2Ba_orbgydF4y2Ba与扩张。因此,星系的大小(和所有其他本地引力系统)必须宇宙膨胀的增长。(1 +增长率gydF4y2BazgydF4y2Ba)gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}。comoving坐标,但非平稳的轨道是静止的适当的坐标。gydF4y2Ba

2一个常数适当的旋转速度gydF4y2BaVgydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba轨道半径的粒子沿着轨道无论在空间扩张。因此,固定的圆形轨道comoving坐标系统成为合适的螺旋坐标系统。恒星和气体内螺旋扁旋转曲线。由于平面旋转曲线是宇宙的膨胀的结果,不需要暗物质来解释星系动力学。gydF4y2Ba

3星系动力学的数值模拟gydF4y2Ba

在本节中,我们将考察当地的引力有界的进化系统数值模拟的宇宙膨胀。造型简单,只反映了星系演化的基本特征。它是专注于研究螺旋的形成及其演化。引力场是轴对称,螺旋内恒星和气体之间的相互作用是被忽视的。目的是展示派生方程式的潜力gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba,gydF4y2Ba30.gydF4y2Ba引力轨道的CC标准完全现实的星系演化的造型未来的研究。gydF4y2Ba

3.1参数建模gydF4y2Ba

对于建模,我们需要指定哈勃所描述的宇宙的扩张历史参数gydF4y2BaHgydF4y2Ba(gydF4y2BazgydF4y2Ba)。因为我们不使用FLRW度量,我们不能采用ΛCDM模型。相反,CC度量所描述的情商。gydF4y2Ba17gydF4y2Ba必须使用。根据gydF4y2BaVavryčuk (2022)gydF4y2Ba,我们使用参数ΩgydF4y2Ba_米gydF4y2Ba= 1.2ΩgydF4y2Ba_ΛgydF4y2Ba= 0(没有暗能量),和ΩgydF4y2Ba_kgydF4y2Ba=−0.2(闭宇宙)。哈勃常数是多少gydF4y2BaHgydF4y2Ba_0gydF4y2Ba= 69.8公里的年代gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}货币政策委员会gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}获得的,gydF4y2Ba弗里德曼et al。(2019)gydF4y2Ba新力Ia的观测数据与一个红巨星校准。显然,方程式。gydF4y2Ba17gydF4y2Ba,gydF4y2Ba19gydF4y2Ba哈勃参数的预测完全不同的进化和比ΛCDM time-redshift关系模型。例如,红移gydF4y2BazgydF4y2Ba= 4对应的宇宙时间12 GyrΛCDM模型但是8.2 Gyr CC模型(见gydF4y2Ba图1gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

图1gydF4y2Ba

图1gydF4y2Ba。哈勃参数gydF4y2Ba(一)gydF4y2Ba和适当的宇宙lookback时间gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba红移的函数。宇宙模型所描述的情商。gydF4y2Ba17gydF4y2BaCC度量(蓝线)ΩgydF4y2Ba_米gydF4y2Ba= 1.2ΩgydF4y2Ba_kgydF4y2Ba=−0.2 (gydF4y2BaVavryčuk, 2022gydF4y2Ba)。红线显示了标准ΛCDM模型。哈勃常数是多少gydF4y2BaHgydF4y2Ba_0gydF4y2Ba= 69.8公里的年代gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}货币政策委员会gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}获得的,gydF4y2Ba弗里德曼et al。(2019)gydF4y2Ba新力Ia的观测数据与一个红巨星校准。请注意面板gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba并不意味着宇宙的年龄小于9 Gyr的CC模型。对红移gydF4y2BazgydF4y2Ba宇宙进化> 15日由于件轻松事交互变得更加复杂,和情商。gydF4y2Ba17gydF4y2Ba必须修改的,看到了吗gydF4y2BaVavryčuk (2022 b)gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

星系被认为是形成的隆起和磁盘使用以下指数密度配置文件(gydF4y2BaMcGaugh说道,2016gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

{ΣgydF4y2Ba}_{bgydF4y2Ba} (RgydF4y2Ba) =gydF4y2Ba {ΣgydF4y2Ba}_{bgydF4y2Ba} ({RgydF4y2Ba}_{bgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba}) {egydF4y2Ba}^{-gydF4y2Ba (rgydF4y2Ba -gydF4y2Ba {RgydF4y2Ba}_{bgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba}) /gydF4y2Ba {RgydF4y2Ba}_{bgydF4y2Ba}},gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 31日gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

{ΣgydF4y2Ba}_{dgydF4y2Ba} (RgydF4y2Ba) =gydF4y2Ba {ΣgydF4y2Ba}_{dgydF4y2Ba} ({RgydF4y2Ba}_{dgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba}) {egydF4y2Ba}^{-gydF4y2Ba (rgydF4y2Ba -gydF4y2Ba {RgydF4y2Ba}_{dgydF4y2Ba 0gydF4y2Ba}) /gydF4y2Ba {RgydF4y2Ba}_{dgydF4y2Ba}},gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 32gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在ΣgydF4y2Ba_bgydF4y2Ba(gydF4y2BaRgydF4y2Ba)和ΣgydF4y2Ba_dgydF4y2Ba(gydF4y2BaRgydF4y2Ba)是凸起的表面密度和磁盘,分别。膨胀Σ所需的参数gydF4y2Ba_bgydF4y2Ba(gydF4y2BaRgydF4y2Ba_{bgydF4y2Ba0gydF4y2Ba})= 3.6米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba个人电脑gydF4y2Ba^{−2gydF4y2Ba},gydF4y2BaRgydF4y2Ba_{bgydF4y2Ba0gydF4y2Ba}= 2.5 kpc,gydF4y2BaRgydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 0.3 kpc和磁盘ΣgydF4y2Ba_dgydF4y2Ba(gydF4y2BaRgydF4y2Ba_{dgydF4y2Ba0gydF4y2Ba})= 99.2米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba个人电脑gydF4y2Ba^{−2gydF4y2Ba},gydF4y2BaRgydF4y2Ba_{dgydF4y2Ba0gydF4y2Ba}= 8.0 kpc,gydF4y2BaRgydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 2.8 kpc。胀和磁盘的总质量gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba和gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^10gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba,分别。膨胀通常是作为一个扩展的建模,三轴杆(gydF4y2BaBinney则et al ., 1997gydF4y2Ba;gydF4y2BaBissantz和哈德,2002年gydF4y2Ba),但是我们不关注的3 d几何造型隆起及其进化,所以情商的简化近似描述。gydF4y2Ba31日gydF4y2Ba是令人满意的。gydF4y2Ba

3.2 Bulge-bar地区和螺旋gydF4y2Ba

密度资料和牛顿旋转曲线预测使用参数所示gydF4y2Ba图2gydF4y2Ba。总旋转曲线(gydF4y2Ba图2 bgydF4y2Ba黑线)分为两个领域。分离(关键)的距离gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba大约是4 kpc (gydF4y2Ba图2 bgydF4y2Ba,垂直虚线)和对应的最大旋转速度与磁盘密度轮廓(gydF4y2Ba图2 bgydF4y2Ba红线)。对于较短的距离(bulge-bar域),旋转曲线是复杂的行为受到影响膨胀和磁盘。对于更大的距离(螺旋域),最初的旋转曲线是单调递减的影响主要是通过bulge-bar区域的总质量。显然,临界距离gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba可能会有所不同不同的星系被依赖于它们的质量和密度资料。正如下面所讨论的,旋转曲线的演化在时间和最后的旋转曲线变得平坦的螺旋域(gydF4y2Ba图2 bgydF4y2Ba绿线)。gydF4y2Ba

图2gydF4y2Ba

图2gydF4y2Ba。密度剖面gydF4y2Ba(一)gydF4y2Ba和初始和最终旋转速度曲线gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba对一个模拟星系。凸起的表面密度(蓝线gydF4y2Ba(一)gydF4y2Ba(红色线)和磁盘gydF4y2Ba(一)gydF4y2Ba)是由方程式计算gydF4y2Ba31日gydF4y2Ba,gydF4y2Ba32gydF4y2Ba与ΣgydF4y2Ba_bgydF4y2Ba(gydF4y2BaRgydF4y2Ba_{bgydF4y2Ba0gydF4y2Ba})= 3.6米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba个人电脑gydF4y2Ba^{−2gydF4y2Ba},gydF4y2BaRgydF4y2Ba_{bgydF4y2Ba0gydF4y2Ba}= 2.5 kpc,gydF4y2BaRgydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 0.3 kpc的隆起,ΣgydF4y2Ba_dgydF4y2Ba(gydF4y2BaRgydF4y2Ba_{dgydF4y2Ba0gydF4y2Ba})= 99.2米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba个人电脑gydF4y2Ba^{−2gydF4y2Ba},gydF4y2BaRgydF4y2Ba_{dgydF4y2Ba0gydF4y2Ba}= 8.0 kpc,gydF4y2BaRgydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 2.8 kpc的磁盘。胀和磁盘的总质量gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba和gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^10gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba,分别。总初始旋转速度(黑线gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba)显示和突出的贡献(蓝线gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba(红色线)和磁盘gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba)。垂直的虚线gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba定义了边界gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba= 4 kpc bulge-bar政权和trailing-spiral政权之间的关系。的绿线gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba显示了最终的空间扩张所造成的旋转曲线(恒星质量和气体gydF4y2BaRgydF4y2Ba>gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba不断移动的星系中心,但他们保持他们的旋转速度)。gydF4y2Ba

图3gydF4y2Ba显示了螺旋星系bulge-bar和螺旋区域UGC 6093一起计划显示可能的螺旋的起源和演化。bulge-bar地区的特点是高浓度的恒星和气体。因此,引力维持星系的形状在这个地区,无论其旋转。自从酒吧不断增加是由于空间扩张,其目的交叉区域边界和流出bulge-bar地区进入螺旋区域。在这个地区,径向引力成为主导,恒星和气体球对称引力场的身体。他们的运动将由方程式描述。gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba,gydF4y2Ba30.gydF4y2Ba:旋转速度将持续时间但轨道半径将会增加。因此,旋转杆螺旋地区将超过材料,这将形成一个模式的螺旋。材料将显示平面螺旋旋转曲线,和星系的大小随着时间将会增加。gydF4y2Ba

图3gydF4y2Ba

图3gydF4y2Ba。螺旋星系的UGC 6093 ESA /哈勃观察到gydF4y2Ba(一)gydF4y2Ba和螺旋星系的方案gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba。星系的隆起和酒吧的阴谋gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba标志是紫色的颜色。的紫色箭头gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba酒吧的旋转方向。黑色的箭头的gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba显示的方向流出bulge-bar域到螺旋域。白色虚线圆gydF4y2Ba(一)gydF4y2Ba和固体黑色圆圈gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba马克bulge-bar和螺旋域之间的边界。gydF4y2Ba

3.3星系演化的场景gydF4y2Ba

螺旋的形式取决于几个因素:1)bulge-bar区域的半径,2)星系的年龄,3)星系的质量密度轮廓和它的旋转速度,4)宇宙扩张的历史。因此,我们假设几种不同的场景在数值建模,我们改变这些参数。bulge-bar区域的半径gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba将3、4、5 kpc。星系的年龄将是8.0,8.5,和8.8 Gyr。这个年龄对应于红移gydF4y2BazgydF4y2Ba3.2、5.6和11.2。胀和磁盘的一个星系的质量gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba和gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^10gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba,但我们还将模型一个星系的一半这质量和更高质量的两倍。gydF4y2Ba

为了模拟一个更现实的星系演化,我们假设随机条件bulge-bar流出。临界距离gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba不是由单个值,但不同根据kpc 0.05标准差的高斯分布。同样,bulge-bar流出不跨域边界定义在两个单点两端的角的酒吧gydF4y2BaϕgydF4y2Ba= 0°、180°。相反,角gydF4y2BaϕgydF4y2Ba服从高斯分布集中在0°、180°20°的标准差。gydF4y2Ba

3.4结果gydF4y2Ba

在造型中,我们计算轨道的恒星和气体流出bulge-bar域到螺旋域和的发展轨道。轨道的几何定义的方程式。gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba,gydF4y2Ba30.gydF4y2Ba中,我们指定的旋转速度bulge-bar和螺旋区域之间的边界和扩张的历史由哈勃参数定义的gydF4y2BaHgydF4y2Ba(gydF4y2BazgydF4y2Ba)。gydF4y2Ba图4gydF4y2Ba显示了一个星系的演化与8.8 Gyr的时代。在红移星系开始进化gydF4y2BazgydF4y2Ba11.2。胀和酒吧的星系形成的只是没有螺旋开始仿真。这时,星系的半径是4 kpc bulge-bar区域的半径是一样的。流出的物质从bulge-bar域由于空间扩张,形成典型的落后螺旋星系演化期间(gydF4y2Ba图4 bgydF4y2Ba)。因此,星系的半径从4 kpc增加到49 kpc在其生活(gydF4y2Ba图4一gydF4y2Ba)。物料在螺旋的旋转速度均匀,达到217.7千米/秒的价值。星系动力学的经典问题称为“绕组悖论”的螺旋(gydF4y2Ba费雷拉,2019gydF4y2Ba)不能出现,因为螺旋半径的不断增加,旋臂远离bulge-bar地区。gydF4y2Ba

图4gydF4y2Ba

图4gydF4y2Ba。适当的半径的星系红移的函数gydF4y2Ba(一)gydF4y2Ba,在星系演化形成的旋臂gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba。在旋臂物质的密度gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba是颜色编码。星系的年龄是8.8 Gyr,最大的红移gydF4y2BazgydF4y2Ba= 11.2。固体黑圈gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba标志着bulge-bar和螺旋域半径之间的边界gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba= 4 kpc。黑色虚线gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba表示中央轨道镇定的参数gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba和gydF4y2BaϕgydF4y2Ba。另一个轨道形成螺旋具有摄动参数gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba和gydF4y2BaϕgydF4y2Ba看到文本。红色的凸起和酒吧在黑圈gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba说明示意图酒吧的方向。gydF4y2Ba

图5gydF4y2Ba演示了一个螺旋模式的依赖bulge-bar面积的大小。星系的年龄是8.8 Gyr,进化开始红移gydF4y2BazgydF4y2Ba11.2。bulge-bar半径较小的区域(gydF4y2Ba图5一个gydF4y2Ba,gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba= 3 kpc),旋转速度是略高218.3公里/秒。因此,轨道周期较小,经济衰退的螺旋星系的中心部分不是很明显。相比之下,更大的半径bulge-bar区(gydF4y2Ba图5 cgydF4y2Ba,gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba= 5 kpc),旋转速度略低215.2公里/秒。的轨道周期较高和经济衰退的螺旋星系的中心部分更为明显。gydF4y2Ba

图5gydF4y2Ba

图5gydF4y2Ba。螺旋几何:依赖的初始大小bulge-bar地区。星系的年龄是8.8 Gyr,最大的红移gydF4y2BazgydF4y2Ba= 11.2。上/下情节显示与非微扰/轨道摄动参数gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba和gydF4y2BaϕgydF4y2Ba。临界半径gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba和旋转速度gydF4y2BaVgydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba3 kpc和218.3 km / sgydF4y2Ba(A, B)gydF4y2Ba4 kpc和217.7公里/秒gydF4y2Ba(C, D)gydF4y2Ba,5 kpc和215.2公里/秒gydF4y2Ba(E, F)gydF4y2Ba。群众的隆起和磁盘gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba和gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^10gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba,分别。gydF4y2Ba

图6gydF4y2Ba显示了螺旋模式是如何影响星系的年龄。图中显示三个星系的年龄8.0,8.5,和8.8 Gyr。相应的红移是3.2,5.6,和11.2。bulge-bar区域的半径gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba= 4 kpc和旋转速度为217.7公里/秒,所有三个星系。正如所料,年轻的星系,进化的螺旋模式。因此,最后一个星系的半径从4 kpc增加到17日,26日分别到49岁kpc。gydF4y2Ba

图6gydF4y2Ba

图6gydF4y2Ba。螺旋几何:依赖银河系的年龄。临界半径gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba和旋转速度gydF4y2BaVgydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba4 kpc和217.7公里/秒。上/下情节显示与非微扰/轨道摄动参数gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba和gydF4y2BaϕgydF4y2Ba。银河系的年龄和最大8.0 Gyr,红移gydF4y2BazgydF4y2Ba= 3.20gydF4y2Ba(A, B)gydF4y2Ba,8.5 Gyr,gydF4y2BazgydF4y2Ba= 5.65gydF4y2Ba(C, D)gydF4y2Ba,8.8 Gyr,gydF4y2BazgydF4y2Ba= 11.18gydF4y2Ba(E, F)gydF4y2Ba。群众的隆起和磁盘gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba和gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^10gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba,分别。gydF4y2Ba

最后,gydF4y2Ba图7gydF4y2Ba提出了螺旋模式如何影响星系的质量。gydF4y2Ba图7 bgydF4y2Ba显示了一个星系的质量星系的隆起和磁盘gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba和gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^10gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba(旋转速度gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba= 4 kpc 217.7公里/秒)。这些值被用于所有先前的模拟(gydF4y2Ba图4gydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2Ba6gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba图7gydF4y2Ba显示了一个星系,它有一个高质量的两倍。相应的旋转速度gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba= 4 kpc为307.9公里/秒。相比之下,gydF4y2Ba图7 cgydF4y2Ba显示了一个星系,它有一个低质量的两倍。相应的旋转速度gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba= 4 kpc仅153.9公里/秒。三个星系的年龄是8.8 Gyr及其进化开始红移gydF4y2BazgydF4y2Ba= 11.2。由于星系有相同的年龄,大小增加以同样的方式:从4 kpc 49 kpc。还是这三个星系的螺旋模式是非常不同的。巨大的星系旋转速度和螺旋后退慢慢地从银河系中心(gydF4y2Ba图7gydF4y2Ba)。最小的星系质量慢慢旋转,螺旋星系中心的衰退是高(gydF4y2Ba图7 cgydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

图7gydF4y2Ba

图7gydF4y2Ba。螺旋几何:星系质量的依赖。临界半径gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba星系的年龄和最大的红移是4 kpc 8.8 Gyr,gydF4y2BazgydF4y2Ba= 11.18。上/下情节显示与非微扰/轨道摄动参数gydF4y2BaRgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba和gydF4y2BaϕgydF4y2Ba。群众的隆起和磁盘gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 17×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba和gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 17×10gydF4y2Ba^10gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba在gydF4y2Ba(A, B)gydF4y2Ba,gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba和gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 8.5×10gydF4y2Ba^10gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba在gydF4y2Ba(C, D)gydF4y2Ba,gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_bgydF4y2Ba= 4.25×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba和gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_dgydF4y2Ba= 4.25×10gydF4y2Ba^10gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba在gydF4y2Ba(E, F)gydF4y2Ba。旋转速度gydF4y2BaVgydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba307.9公里/ s在吗gydF4y2Ba(A, B)gydF4y2Ba217.7公里/秒gydF4y2Ba(C, D)gydF4y2Ba,153.9公里/秒gydF4y2Ba(E, F)gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

4支持观测证据gydF4y2Ba

提出结果支持许多标准宇宙模型下观察难以解释。这适用于星系动力学、形态学的螺旋星系以及太阳系的动力学。在未来,我们回顾几个游戏在现代宇宙学通过提出的理论来解决。gydF4y2Ba

4.1星系扩张gydF4y2Ba

如前面的小节所示,星系的大小应该增加与红移(1 +gydF4y2BazgydF4y2Ba)gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}没有改变星系的质量。基于观察,认为星系大小的迅速发展在宇宙时间(gydF4y2Ba冯·多库姆et al ., 2008gydF4y2Ba;gydF4y2Ba冯·多库姆et al ., 2010gydF4y2Ba;gydF4y2Ba威廉姆斯et al ., 2010gydF4y2Ba),看gydF4y2Ba图8gydF4y2Ba。利用哈勃太空望远镜(HST)的观测,星系大小定义的有效半径,gydF4y2BaRgydF4y2Ba_egydF4y2Ba,都进行了广泛的测量与高级巡天相机(ACS)和宽视场相机3 /红外通道HST的大规模的星系gydF4y2BazgydF4y2Ba< 3 (gydF4y2Bavan der逢et al ., 2014gydF4y2Ba),gydF4y2BazgydF4y2Ba≥3 - 4莱曼打破星系(lbg)中选择辍学技术(gydF4y2Ba特鲁希略et al ., 2006gydF4y2Ba;gydF4y2BaDahlen et al ., 2007gydF4y2Ba;gydF4y2BaMcLure et al ., 2013gydF4y2Ba)。据报道,平均大小根据发展gydF4y2BaRgydF4y2Ba_egydF4y2Ba∼(1 +gydF4y2BazgydF4y2Ba)gydF4y2Ba^{−gydF4y2BaBgydF4y2Ba},gydF4y2BaBgydF4y2Ba包括最常在0.8和1.2之间(gydF4y2BaBouwens et al ., 2004gydF4y2Ba;gydF4y2BaOesch et al ., 2010gydF4y2Ba;gydF4y2Ba赫尔威达et al ., 2015gydF4y2Ba)。例如,gydF4y2Ba涩谷et al。(2015)gydF4y2Ba研究星系的红移演化有效半径gydF4y2BaRgydF4y2Ba_egydF4y2Ba从哈勃太空望远镜获得的样本∼190000个星系gydF4y2BazgydF4y2Ba=清廉,由176152年的照片gydF4y2BazgydF4y2Ba星系gydF4y2BazgydF4y2Ba从3 d-hst + 6 = CANDELS目录和10454年莱曼打破星系(lbg)gydF4y2BazgydF4y2Ba= 4到10 CANDELS中标识,段09/12,和高频电炉平行字段。他们发现,gydF4y2BaRgydF4y2Ba_egydF4y2Ba值在给定光度降低朝着高gydF4y2BazgydF4y2Ba,因为gydF4y2BaRgydF4y2Ba_egydF4y2Ba∼(1 +gydF4y2BazgydF4y2Ba)gydF4y2Ba^{−gydF4y2BaBgydF4y2Ba},gydF4y2BaBgydF4y2Ba值= 1.10±0.06,明白了gydF4y2Ba图8gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

图8gydF4y2Ba

图8gydF4y2Ba。星系大小进化与红移。gydF4y2Ba(一)gydF4y2Ba中位数的有效半径的星系gydF4y2BaRgydF4y2Ba作为一个函数的本星系的红移gydF4y2Ba ${lgydF4y2Ba}_{UgydF4y2Ba VgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 0.3gydF4y2Ba -gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba)gydF4y2Ba {lgydF4y2Ba}_{zgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 3gydF4y2Ba}^{*gydF4y2Ba}$ 。红色和青色圆圈表示半径gydF4y2BaRgydF4y2Ba测量恒星星系的光学(4500 - 8000)和紫外线波长范围(1500 - 3000),分别。蓝色的圆圈表示半径gydF4y2BaRgydF4y2Ba莱曼打破星系测量的紫外线波长范围。有关详细信息,请参见gydF4y2Ba涩谷et al . (2015gydF4y2Ba图8)。gydF4y2Ba(B)gydF4y2Ba彼得罗森半径中值mass-limited星系红移的函数的样本的范围10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba≤gydF4y2Ba米gydF4y2Ba*≤10gydF4y2Ba^{10.5gydF4y2Ba}米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba。表面亮度半径的比值gydF4y2BaRgydF4y2Ba一个星系的平均表面亮度gydF4y2BaηgydF4y2Ba= 0.2。有关详细信息,请参见gydF4y2Ba惠特尼et al . (2019gydF4y2Ba,他们的虚线图8)gydF4y2Ba(A, B)gydF4y2Ba显示尺寸演化提出了预测的理论。gydF4y2Ba

因为相信星系的大小不能受到宇宙的膨胀,星系的观测到的扩张是通过其他机制来解释。最流行的理论认为经济增长由星系合并的星系(gydF4y2BaNaab et al ., 2009gydF4y2Ba;gydF4y2BaKormendy和Ho 2013gydF4y2Ba;gydF4y2BaMcLure et al ., 2013gydF4y2Ba;gydF4y2BaConselice 2014gydF4y2Ba)。合并的星系中发挥重要作用的暗物质光环(gydF4y2Ba考夫曼et al ., 1993gydF4y2Ba;gydF4y2Ba莫et al ., 1998gydF4y2Ba)。两种类型的合并是有区别的:一个主要合并星系的恒星质量可比的地方,和一个小合并在一个星系的恒星质量是低得多。gydF4y2Ba

然而,由于星系合并星系扩张的想法是有争议的几个原因(gydF4y2Ba勒纳,2018gydF4y2Ba)。首先,观察表明,主要和次要的合并率要低得多,解释银河系扩张(gydF4y2Ba泰勒et al ., 2010gydF4y2Ba;gydF4y2Ba男人et al ., 2012gydF4y2Ba;gydF4y2Ba男人et al ., 2016gydF4y2Ba)。例如,gydF4y2Ba曼迪et al。(2017)gydF4y2Ba报告大约0.5主要的并购gydF4y2BazgydF4y2Ba< 3.5代表增加20% - -30%的恒星质量只有当考虑常数恒星质量的样品。至于小合并,gydF4y2Ba纽曼et al。(2012)gydF4y2Ba研究了935个星系所选为0.4 zgydF4y2Ba< 2.5和得出结论,小合并不能占规模的快速增长在更高的红移。gydF4y2Ba男人et al。(2016)gydF4y2Ba宇宙星系研究大规模使用UltraVISTA /目录,补充更深,更高分辨率3 dhst + CANDELS目录和估计和0.7∼∼1主要合并小大规模合并平均(gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_*gydF4y2Ba≥10gydF4y2Ba^{10.8gydF4y2Ba}米gydF4y2Ba_⊙gydF4y2Ba)星系gydF4y2BazgydF4y2Ba-2.5 = 0.1。观察到的主要和次要的合并可以增加大量静止星系大小的两倍。因此,需要额外的机制完全解释星系演化。其次,并购不能解释螺旋星系的生长,因为合并破坏磁盘如图所示gydF4y2BaBournaud et al。(2007)gydF4y2Ba。第三,并购的概念意味着增加了恒星质量星系在宇宙时间。然而,观察显示没有或轻微质量进化时间(gydF4y2Ba邦迪et al ., 2017gydF4y2Ba;gydF4y2BaKawinwanichakij et al ., 2020gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

4.2星系旋转曲线gydF4y2Ba

另一个基本特征提出了理论预测的扁平的螺旋星系旋转曲线。在牛顿理论中,恒星在星系旋转的速度是由重力和离心力。假设牛顿万有引力定律,平衡的力量意味着轨道的衰减速度gydF4y2BaVgydF4y2Ba(gydF4y2BaRgydF4y2Ba)与恒星的距离gydF4y2BaRgydF4y2Ba星系中心的gydF4y2Ba

{VgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (RgydF4y2Ba) =gydF4y2Ba \frac{GgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba (RgydF4y2Ba)}{RgydF4y2Ba},gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 33gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2Ba米gydF4y2Ba(gydF4y2BaRgydF4y2Ba)是星系的质量的函数gydF4y2BaRgydF4y2Ba。因此,旋转曲线gydF4y2BaVgydF4y2Ba(gydF4y2BaRgydF4y2Ba)衰变gydF4y2BaRgydF4y2Ba^{−1/2gydF4y2Ba}提供最大规模集中在星系中心。这同样适用于改进的牛顿方程在一个膨胀的宇宙所描述的标准FLRW度量。显然,平面旋转曲线预测的改进的牛顿方程在宇宙中与CC指标指向这两个指标之间的根本差异。重要的是,扁平的螺旋星系旋转曲线观测证实。gydF4y2Ba

4.2.1的观察准备平面旋转曲线gydF4y2Ba

鲁宾和福特(1970)gydF4y2Ba发现,仙女座星系旋转曲线有一个锋利的最多gydF4y2BaVgydF4y2Ba= 225 km / sgydF4y2BaRgydF4y2Ba= 400 pc,深度最小gydF4y2BaRgydF4y2Ba= 2 kpc,它几乎是平的gydF4y2BaRgydF4y2Ba> 3 kpc的最大速度270±10 km / s。这种行为后来也证实了其他螺旋星系(gydF4y2Ba鲁宾et al ., 1980gydF4y2Ba;gydF4y2Ba鲁宾et al ., 1985gydF4y2Ba;gydF4y2Ba范Albada et al ., 1985gydF4y2Ba;gydF4y2BaBegeman 1989gydF4y2Ba;gydF4y2Ba桑德斯,1996gydF4y2Ba;gydF4y2Ba化et al ., 2000gydF4y2Ba;gydF4y2BaSofue和鲁宾,2001gydF4y2Ba;gydF4y2Ba德·勃洛克和Bosma, 2002gydF4y2Ba;gydF4y2Ba德·勃洛克et al ., 2008gydF4y2Ba;gydF4y2BaMcGaugh说道,2019gydF4y2Ba;gydF4y2Ba泰利et al ., 2019gydF4y2Ba),例如,看到的NGC 6503星系旋转曲线gydF4y2Ba图9gydF4y2Ba。旋转曲线的测量大多是基于(gydF4y2BaSofue 2017gydF4y2Ba):观察等光学波长的发射谱线的HgydF4y2BaαgydF4y2Ba和[NgydF4y2Ba_{二世gydF4y2Ba})行,尤其是在HgydF4y2Ba_{二世gydF4y2Ba}地区银河磁盘;在红外波段揭示运动学的尘土飞扬的磁盘和螺旋星系核地区重要的尘埃灭绝;在H的21厘米gydF4y2Ba_我gydF4y2Ba整个螺旋星系的行强大的运动学研究。gydF4y2Ba

图9gydF4y2Ba

图9gydF4y2Ba。NGC 6503星系旋转曲线。螺旋域覆盖距离大于4 kpc表示。在这一领域,后退的螺旋星系中心使旋转曲线的平坦。数据,请参阅gydF4y2BaBegeman (1987)gydF4y2Ba和gydF4y2BaLelli et al。(2016)gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

螺旋星系旋转曲线的显示显著的相似性无论其形态(gydF4y2BaPersic et al ., 1996gydF4y2Ba;gydF4y2BaSofue 2016gydF4y2Ba;gydF4y2BaSofue 2017gydF4y2Ba)。的差异主要是连接的质量和大小的星系。更大规模和更大的星系(Sa)和某人)有很高的旋转速度接近原子核,而较小的星系(Sc)显示缓慢旋转的中心。earlier-type (Sa)和某人)星系显示平或缓慢下降速度最外层的旋转曲线的一部分,而旋转的速度later-type (Sc)星系单调增加。同样,矮人和LSB星系显示单调递增的旋转速度,直到他们的星系边缘(gydF4y2Ba化et al ., 2000gydF4y2Ba;gydF4y2Ba德·勃洛克et al ., 2001gydF4y2Ba;gydF4y2Ba化et al ., 2003gydF4y2Ba)。此外,gydF4y2Ba塔利和费雪(1977)gydF4y2Ba揭示实证统计关系星系光度和最大旋转速度几个星系盘半径。Tully-Fisher关系通常被用于估计遥远星系的亮度(gydF4y2Ba雅各比et al ., 1992gydF4y2Ba;gydF4y2Ba马修森et al ., 1992gydF4y2Ba;gydF4y2Ba菲利普斯,1993gydF4y2Ba)和哈勃常数测量(gydF4y2Ba模具et al ., 2000gydF4y2Ba;gydF4y2Ba弗里德曼et al ., 2001gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

4.2.2暗物质gydF4y2Ba

解释和预测之间的差异观察旋转曲线,提出了几个理论。最直接的方法是假定暗物质的存在与分布计算(DM) (gydF4y2Ba施耐德,2015gydF4y2Ba3.17),他的情商。gydF4y2Ba

{米gydF4y2Ba}_{黑暗gydF4y2Ba} (RgydF4y2Ba) =gydF4y2Ba \frac{RgydF4y2Ba}{GgydF4y2Ba} ({VgydF4y2Ba}_{奥林匹克广播服务公司gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (RgydF4y2Ba) -gydF4y2Ba {VgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (RgydF4y2Ba)),gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 34gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2BaVgydF4y2Ba_{奥林匹克广播服务公司gydF4y2Ba}(gydF4y2BaRgydF4y2Ba)是观察到的速度和旋转gydF4y2BaVgydF4y2Ba(gydF4y2BaRgydF4y2Ba根据情商)计算。gydF4y2Ba33gydF4y2Ba。从兹维基暗物质起源的想法(gydF4y2Ba兹维基,1937gydF4y2Ba;gydF4y2Ba兹维基,2009gydF4y2Ba)提出“质量缺失”占星系团中星系的轨道速度。最初,DM是假定为重子的由气体,尘埃和微观和宏观固体包括黑洞。后来,DM的重子的起源是质疑和拒绝。因为星系旋转曲线的分析表明DM的质量(gydF4y2Ba范Albada et al ., 1985gydF4y2Ba;gydF4y2BaDubinski, 1991,他本人gydF4y2Ba;gydF4y2Ba纳瓦罗et al ., 1996gydF4y2Ba;gydF4y2BaPersic et al ., 1996gydF4y2Ba;gydF4y2Ba纳瓦罗et al ., 1997gydF4y2Ba)远高于估计在星系的尘埃和气体(gydF4y2BaCalzetti et al ., 2000gydF4y2Ba;gydF4y2Ba邓恩et al ., 2000gydF4y2Ba;gydF4y2Ba德雷恩和李,2007年gydF4y2Ba;gydF4y2Bada Cunha et al ., 2008gydF4y2Ba;gydF4y2Ba)及et al ., 2013gydF4y2Ba),糖尿病被认为是主要的非重子性质(gydF4y2Ba白色和里斯,1978年gydF4y2Ba;gydF4y2Ba戴维斯et al ., 1985gydF4y2Ba;gydF4y2Ba白色et al ., 1987gydF4y2Ba;gydF4y2Ba马多克斯et al ., 1990gydF4y2Ba;gydF4y2Ba摩尔et al ., 1999gydF4y2Ba;gydF4y2BaBergstrom 2000gydF4y2Ba;gydF4y2Ba伯顿·霍伯,2018gydF4y2Ba)。协调理论和观察到的旋转曲线,DM是重要的距离和形式的DM光环总质量超过了恒星星系质量约一个订单或更多(gydF4y2Ba范Albada et al ., 1985gydF4y2Ba;gydF4y2BaDubinski, 1991,他本人gydF4y2Ba;gydF4y2Ba纳瓦罗et al ., 1996gydF4y2Ba;gydF4y2BaPersic et al ., 1996gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

4.2.3正形重力和MOND理论gydF4y2Ba

然而,非重子DM概念不一致接受。重子DM是质疑,尤其是困难的奇异而神秘的自然和其他方法可以探测到独立的重力。同时,显著差异的预测ΛCDM模型规模小是由许多作者报道(gydF4y2BaKroupa 2015gydF4y2Ba;gydF4y2Ba德尔Popolo和Le Delliou 2017gydF4y2Ba)。因此,提出了几种不同的理论来解释平面旋转曲线(gydF4y2Ba曼海姆,2006gydF4y2Ba)。最著名的理论是正形重力和修正的牛顿动力学mond理论(gydF4y2Ba曼海姆,2006gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

万有引力正形(CG)试图解决暗能量和暗物质的问题。同样作为CC方法提出了,重心理论强调的重要性,保角变换求解重力问题(gydF4y2Ba曼海姆,2006gydF4y2Ba)。,但是这两种方法本质上是不同的:CC度量应用于标准GR方程,而重心理论是基于修改GR方程,以此方程形不变。CG方程是基于最小化操作使用新形式新形式的保形张量而不是它作为除einstein - hilbert作用量(gydF4y2Ba曼海姆,1990gydF4y2Ba;gydF4y2Ba曼海姆,2006gydF4y2Ba;gydF4y2Ba曼海姆,2012gydF4y2Ba)。CG理论避免了暗能量以及适合旋转曲线没有暗物质的使用。不同于牛顿引力,重心是全球性的理论,在本地银河和外部引力场。旋转速度是影响线性造成的潜在哈勃流和二次潜在的(非均质性造成的gydF4y2Ba曼海姆和O ' brien, 2011gydF4y2Ba;gydF4y2Ba曼海姆,2019gydF4y2Ba)。据gydF4y2Ba曼海姆(2019)gydF4y2BaCG理论已成功安装的207个星系旋转曲线包括矮星系,也看到gydF4y2Ba曼海姆和奥布莱恩(2012)gydF4y2Ba和gydF4y2BaO ' brien和曼海姆(2012)gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

提出了修正的牛顿动力学MOND (MOND)理论gydF4y2Ba米格罗姆(1983)gydF4y2Ba,gydF4y2Ba米格罗姆(1983 b)gydF4y2Ba,gydF4y2BaBekenstein (2004)gydF4y2Ba,gydF4y2Ba米格罗姆(2010)gydF4y2Ba,gydF4y2Ba米格罗姆(2012)gydF4y2Ba,提出修改的牛顿引力定律非常低的加速度。下面gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba_0gydF4y2Ba∼gydF4y2BacHgydF4y2Ba_0gydF4y2Ba/ 6,标准牛顿重力加速度gydF4y2BaggydF4y2Ba_NgydF4y2Ba被替换的gydF4y2Ba $\sqrt{{一个gydF4y2Ba}_{0gydF4y2Ba} {ggydF4y2Ba}_{NgydF4y2Ba}}$ 。这导致牛顿定律保持有效的行星和其他小型系统但它并不适用于星系和星系团。因此,旋转曲线适合观察(gydF4y2BaBegeman et al ., 1991gydF4y2Ba)。除了平面旋转曲线,MOND理论成功地占下面列出一些其他现象,这很难解释使用DM假说(gydF4y2Ba桑德斯,2002 McGaugh说道gydF4y2Ba;gydF4y2BaBugg 2015gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

4.2.3.1微弱的卫星星系gydF4y2Ba

重子DM是质疑的存在微弱的属性的详细研究银河系的卫星星系(MW),看到的gydF4y2BaKroupa et al。(2010)gydF4y2Ba,分布在一个平面结构。类似的标准也观察到在孤立的矮星系在当地集团(gydF4y2BaPawlowski Kroupa, 2013gydF4y2Ba;gydF4y2BaPawlowski McGaugh说道,2014年gydF4y2Ba)以及更遥远的星系(gydF4y2BaGalianni et al ., 2010gydF4y2Ba;gydF4y2BaDuc et al ., 2014gydF4y2Ba)。这对宇宙模拟是一个挑战,因为DM sub-haloes分布假定为各向同性的。gydF4y2Ba

4.2.3.2双矮星系定理gydF4y2Ba

标准ΛCDM模型预测两种类型的矮星系:原始DM主导矮星系(A型)和潮汐,冲压力矮星系(B型)。在A型矮星应该围绕着星系球,小矮人B应该通常在相空间相关联。然而,只有矮星系的B型。这个伪造双重矮星系定理和DM光环的存在(gydF4y2BaKroupa 2012gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

4.2.3.3重子的Tully-Fisher关系gydF4y2Ba

观察的重子的Tully-Fisher (BTF)关系,这是一个幂律关系星系的旋转速度和重子的质量gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_{S + GgydF4y2Ba},计算恒星质量的总和gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_{年代gydF4y2Ba}和天然气的质量gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_GgydF4y2Ba(gydF4y2BaVerheijen 2001gydF4y2Ba;gydF4y2BaNoordermeer Verheijen, 2007gydF4y2Ba;gydF4y2BaZaritsky et al ., 2014gydF4y2Ba)。这经验关系是有效的在几个数量级,极其微小的散射。ΛCDM模型中,旋转速度应该主要相关维里总质量,代表主要由暗物质光环,gydF4y2Ba米gydF4y2Ba∼gydF4y2BaVgydF4y2Ba^3gydF4y2Ba,而不是gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_{S + GgydF4y2Ba}。自从暗物质晕在很大程度上是独立的重子的过程,很难解释观察到的极低散射(BTF的关系gydF4y2BaLelli et al ., 2016 bgydF4y2Ba;gydF4y2BaMcGaugh et al ., 2018gydF4y2Ba;gydF4y2BaLelli et al ., 2019gydF4y2Ba)。如果最大规模的星系是由重子的暗物质星系位于磁盘而不是光环,恒星之间的密切关系,气体和尘埃大众预计。gydF4y2Ba

4.2.3.4径向加速度的关系gydF4y2Ba

进一步密切联系恒星和气体的质量gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_{S + GgydF4y2Ba}和总质量gydF4y2Ba米gydF4y2Ba星系,揭示了gydF4y2BaMcGaugh et al。(2016)gydF4y2Ba,当他们研究了加速度之间的关系gydF4y2BaggydF4y2Ba_{S + GgydF4y2Ba}由于质量gydF4y2Ba米gydF4y2Ba_{S + GgydF4y2Ba}和观察到的加速度gydF4y2BaggydF4y2Ba_{奥林匹克广播服务公司gydF4y2Ba}由于总质量gydF4y2Ba米gydF4y2Ba。观察到的关系完全经验并指出暗物质的质量之间的强耦合,恒星和气体的质量。同样对于BTF的关系,观察之间的耦合gydF4y2BaggydF4y2Ba_{S + GgydF4y2Ba}和gydF4y2BaggydF4y2Ba_{奥林匹克广播服务公司gydF4y2Ba}很难解释ΛCDM模型。gydF4y2Ba

4.2.3.5正形重力和蒙德理论的不足gydF4y2Ba

虽然MOND理论匹配一些观察相当成功,最初的设计理论,而经验适合观察没有深刻的物理一致性。例如,一些深层推理、价值的原因gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba_0gydF4y2Ba在一个数量级的gydF4y2BacHgydF4y2Ba_0gydF4y2Ba是失踪。gydF4y2Ba

蒙德的常见缺陷和CG似乎违反了GR方程。相比之下,理论提出了解释满意地平面旋转曲线和上述现象与不需要违反GR理论。然而,我们不得不承认的决议,GR或其是否修改,如蒙德(gydF4y2Ba米格罗姆,1983gydF4y2Ba;gydF4y2BaBekenstein 2004gydF4y2Ba;gydF4y2Ba米格罗姆,2010gydF4y2Ba;gydF4y2Ba米格罗姆,2012gydF4y2Ba)或正形重力(gydF4y2Ba曼海姆,2006gydF4y2Ba;gydF4y2Ba曼海姆和O ' brien, 2011gydF4y2Ba;gydF4y2Ba曼海姆和O ' brien, 2012gydF4y2Ba;gydF4y2Ba曼海姆,2019gydF4y2Ba)描述引力场更恰当,需要其他未来的测试,例如,基于探测引力波(gydF4y2Ba2009年变化gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

4.3形态的螺旋星系gydF4y2Ba

提出了一些理论来解释螺旋星系的起源和演化的结构和旋臂预测基本性质(gydF4y2BaToomre 1977gydF4y2Ba;gydF4y2Ba多布斯和巴巴,2014gydF4y2Ba;gydF4y2Ba蜀,2016gydF4y2Ba)。gydF4y2BaLindblad (1962)gydF4y2Ba是第一个,他认为螺旋结构源于轨道之间的交互和恒星的引力的磁盘,并建议解释密度波的旋臂。进一步阐述了这个观点gydF4y2Ba林和舒(1964)gydF4y2Ba和gydF4y2Ba林和舒(1966)gydF4y2Ba在似稳密度波的假说,螺旋的驻波形成的磁盘。他们认为螺旋模式在一个特定的旋转角频率与恒星的旋转速度不同,这取决于恒星星系中心的距离。全球螺旋模式的形成被认为是一个不稳定的恒星盘造成的星体。密度波理论的进一步发展和扩展(gydF4y2Ba蜀,1970gydF4y2Ba;gydF4y2Ba罗伯茨et al ., 1975gydF4y2Ba;gydF4y2BaSellwood, 1984,他本人gydF4y2Ba;gydF4y2BaElmegreen et al ., 1999gydF4y2Ba;gydF4y2BaSellwood 2011gydF4y2Ba),现在主要研究盘星系的重力稳定的工具。结果并不是决定性的,但是gydF4y2BaNgydF4y2Ba身体模拟表明,旋臂是瞬态和复发性而不是似稳(gydF4y2Ba巴巴et al ., 2009gydF4y2Ba;gydF4y2Ba巴巴et al ., 2013gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

密度波理论的脸,然而,与几个开放式的问题和局限。首先,基于经典的牛顿引力理论,忽略了空间扩张。第二,预测的理论是不确定的。仍然不清楚解决,旋臂是否必须是动态的还是静态武器是一个可行的解决方案。第三,根据观察记录增长的螺旋星系在宇宙时间是完全忽视和无法解释这一理论。gydF4y2Ba

所有提到的困难与旋臂造型源于这一事实理论从拒绝开始的恒星和气体形成的螺旋,螺旋保持不变。原因是所谓的弯曲问题,当物体运动轨道速度相同的磁盘导致星系微分旋转的物质(gydF4y2Ba费雷拉,2019gydF4y2Ba)。由于轨道的长度是短在星系中心附近,内螺旋风的一部分比其外部收紧。因此,一个典型的螺旋模式几转后消失。然而,这种想法是简单的和不正确的,因为星系演化的GR效应被忽略。如果空间扩张和时间膨胀,星系的大小和星系旋转速度随时间增长。螺旋模式不受破坏,因为它不断发展。因此,绕组的问题不会发生在第三节证明了数值模拟。gydF4y2Ba

4.4太阳能系统gydF4y2Ba

观察证实,全球扩张也影响了太阳系。这里提到的一些突出的例子(gydF4y2Ba安德森et al ., 1998gydF4y2Ba;gydF4y2BaKrizek 2012gydF4y2Ba;gydF4y2Ba2015年人工,gydF4y2Ba;gydF4y2BaKrizek et al ., 2015gydF4y2Ba;gydF4y2BaKrizek和海默,2015gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

4.1.1微弱的年轻阳光悖论gydF4y2Ba

根据标准太阳模型(gydF4y2BaBahcall et al ., 2001gydF4y2Ba),太阳的半径和光度大大在宇宙进化而来。太阳是一颗恒星在人力资源的主要序列图中,太阳半径4 Gyr前目前大约89%的太阳半径和光度大约73.8%的亮度(gydF4y2BaBahcall et al ., 2001gydF4y2Ba,表1和2)。一个常数太阳和地球之间的距离在这时间跨度,这种变化会戏剧性的后果对生活在地球上的条件(gydF4y2Ba里巴斯et al ., 2010gydF4y2Ba)。太阳常数,即。,the flux density at the Earth’s mean orbital distance, is我gydF4y2Ba= 1.36 kWmgydF4y2Ba^{−2gydF4y2Ba}目前(gydF4y2Ba科普和精益,2011年gydF4y2Ba),但4 Gyr前gydF4y2Ba我gydF4y2Ba_0gydF4y2Ba= 1.00 kWmgydF4y2Ba^{−2gydF4y2Ba}只有。计算的平衡温度gydF4y2Ba

{TgydF4y2Ba}^{情商gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba {(\frac{我gydF4y2Ba (1gydF4y2Ba -gydF4y2Ba 一个gydF4y2Ba)}{4gydF4y2Ba σgydF4y2Ba})}^{1gydF4y2Ba /gydF4y2Ba 4gydF4y2Ba},gydF4y2Ba (gydF4y2Ba 35gydF4y2Ba)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba地球的反照率= 0.3 (gydF4y2Ba古德et al ., 2001gydF4y2Ba),gydF4y2BaσgydF4y2Ba斯蒂芬玻尔兹曼常数,我们得到了什么gydF4y2BaTgydF4y2Ba^{情商gydF4y2Ba}= 254.5 K和gydF4y2Ba ${TgydF4y2Ba}_{0gydF4y2Ba}^{情商gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba 236.0gydF4y2Ba KgydF4y2Ba$ 现在和过去,分别。假设相同级别的温室效应(+ 32.5°C),全球地球的平均温度将−4.7°C在过去,而不是13.9°C目前观察到(gydF4y2Bahttps://www.climate.gov/news-features/understanding-climate/climate-change-global-temperaturegydF4y2Ba)。事实上,由于冰反照率,温度甚至会降低4 Gyr前的时代。对于地球的反照率为0.5,我们得到的gydF4y2Ba ${TgydF4y2Ba}_{0gydF4y2Ba}^{情商gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba 249.4gydF4y2Ba KgydF4y2Ba$ 和全球地球的平均温度将−23.8°C。相比之下,没有冰川作用表示从地质观测在第2.7 Gyr地球进化的(gydF4y2BaBertotti et al ., 2003gydF4y2Ba)和与水相关的沉积物被发现3.8 Gyr前(gydF4y2BaWindley 1984gydF4y2Ba)。这种严重的差异被称为太阳微弱的年轻的悖论。gydF4y2Ba

矛盾解决,如果太阳系的扩张是考虑(gydF4y2BaKřižek 2012gydF4y2Ba;gydF4y2BaKřižek和海默,2015gydF4y2Ba)。4岁Gyr对应于红移gydF4y2BazgydF4y2Ba= 0.46(见gydF4y2Ba图1 bgydF4y2Ba)和地球的轨道半径(1 +gydF4y2BazgydF4y2Ba比目前短)倍。短的通量修正轨道半径很容易计算为1.00×(1 +gydF4y2BazgydF4y2Ba)gydF4y2Ba^2gydF4y2Ba= 2.13 kWmgydF4y2Ba^{−2gydF4y2Ba}和相应的地球的温度是44.5°C,提供我们假设目前的温室效应(+ 32.5°C)。因此,地球上的温度条件是方便生活在整个地球的历史。注意高温海洋(70°C)在前寒武纪时代(3.5 Gyr前)都是独立的观察表明硅和氧同位素数据(gydF4y2BaKnauth 2005gydF4y2Ba;gydF4y2Ba罗伯特和Chaussidon, 2006gydF4y2Ba)。地球到太阳的衰退速度堪比哈勃流表示还从经济增长模式对化石珊瑚观察的时间跨度近500最高产量研究(gydF4y2BaZhang et al ., 2010gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

10/24/11月球轨道异常gydF4y2Ba

月球的轨道距离慢慢增加,地球的自转速度下降是由于潮汐力转移角动量从地球到月亮。为了月系统调查,月球激光测距实验(LLR)从阿波罗11号,14、15和月球自动车任务进行准确测量月球的衰退速度。月球的半长轴的任务报告gydF4y2BadgydF4y2Ba= 384,402公里,增加率(gydF4y2BaDickey et al ., 1994gydF4y2Ba)(3.82±0.08)厘米/年。这个值是反常地高和不一致的预期的月球衰退速度由于潮汐力,应降低30 - 45% (gydF4y2BaKřižek 2009gydF4y2Ba;gydF4y2BaRiofrio 2012gydF4y2Ba;gydF4y2BaKřižek和海默,2022gydF4y2Ba)。观测到月球衰退速度相当于增加地球的自转周期每世纪+ 2.3毫秒的速度,但只有每世纪观察到(+ 1.8毫秒的速度gydF4y2Ba斯蒂芬森et al ., 2016gydF4y2Ba)。此外,轨道演化的数值建模在这种潮汐耗散意味着月球轨道的年龄是1.5×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba年,而不是4×10gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba年提出的观察(gydF4y2Ba账单和雷,1999年gydF4y2Ba)。这种差异被称为月球轨道异常到目前为止它的起源尚不清楚。gydF4y2Ba

如果太阳系的扩张被认为,月球的衰退速度由于扩张是2.74厘米/年假设月球的距离gydF4y2BadgydF4y2Ba= 384,402公里和哈勃参数gydF4y2BaHgydF4y2Ba_0gydF4y2Ba= 69.8公里gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}货币政策委员会gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}(gydF4y2Ba弗里德曼et al ., 2019gydF4y2Ba)。因此,月球衰退速度由于潮汐是减少到1.08厘米/年更为现实。如果潮汐完全负责减缓地球的自转速度+ 1.8毫秒每世纪,月球的衰退速度gydF4y2Ba $\simgydF4y2Ba 2.25gydF4y2Ba cgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba /gydF4y2Ba ygydF4y2Ba rgydF4y2Ba$ 。然而,这只是一个上限,因为其他进程也可以减缓地球的旋转,如影响巨大的陨石,大地震,巨大的火山爆发,能量耗散在地球的地幔由于对流和外地球的核心。gydF4y2Ba

4.4.3其他观测gydF4y2Ba

太阳系的哈勃流是由许多其他观察(gydF4y2BaKřižek和海默,2015gydF4y2Ba)。火星必须更接近太阳在过去;尘土飞扬,冰冷的目前,但火星表面的详细图片显示,这是由河流段3 - 4 Gyr前(gydF4y2Ba卡尔,1995gydF4y2Ba;gydF4y2Ba戴维斯et al ., 2016gydF4y2Ba;gydF4y2BaSalese et al ., 2020gydF4y2Ba)。泰坦的轨道测量膨胀率由卡西尼号飞船在月球十接触在2006年和2016年之间显示,泰坦迅速迁移远离土星(gydF4y2Ba阳光et al ., 2020gydF4y2Ba)。Titan-Saturn的平均距离gydF4y2BadgydF4y2Ba= 1221,870公里和泰坦的衰退速度是11.3厘米/年。相应的衰退速度由于哈勃流是8.7厘米/年。如果减去这个速度,异常区消失,合2.6厘米/年的速度产生的潮汐力变成了现实。同时,太阳系的扩张可以解释海王星和柯伊伯带的形成,快速的卫星的存在火星、木星、天王星和海王星在静止轨道,或月亮的大轨道角动量(gydF4y2BaKřižek和海默,2015gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

5讨论和结论gydF4y2Ba

提出了理论和数值建模满意地解释几个严重的标准ΛCDM模型和观测之间的紧张关系。gydF4y2Ba

•CC的改进的牛顿方程派生指标预测越来越引力轨道半径的本地系统。的增长率与宇宙时间是(1 +gydF4y2BazgydF4y2Ba)gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}。这适用于所有本地系统包括星系团,星系和行星系统。引力轨道固定在comoving坐标但不稳定的在适当的坐标。gydF4y2Ba

•螺旋盘星系的存在是一个直接后果的空间扩张和时间膨胀。螺旋是由恒星质量和气体,保持不变。恒星质量和天然气从bulge-bar地区不断流出到螺旋区域。螺旋是脱离bulge-bar地区由于空间扩张。gydF4y2Ba

•由于粒子的轨道速度守恒和轨道的半径逐渐增加在空间扩张,螺旋星系显示平面旋转曲线。gydF4y2Ba

恒定的旋转速度,空间扩张和时间膨胀是主要因素形成螺旋形的形态。时间膨胀尤为重要,因为过去的速度较慢,时间显著帮助的螺旋bulge-bar域。所示的数值模型,螺旋的形态取决于宇宙的膨胀历史,在星系的质量,星系的年龄和大小的隆起。显然,提出造型相当简单,绝对远未完成。详细参数研究基于观测所需的各种类型的星系是得出具体结论星系动力学。gydF4y2Ba

前面的正确理论试图解释星系动力学是不成功的原因如下:1)最简单的尝试忽略了空间扩张和假定的静态宇宙中星系。因此,GR与宇宙膨胀的影响被忽略和恒星沿着固定的轨道不是进化。2)理论,考虑使用GR的空间扩张理论,应用一个不正确的宇宙学模型由FLRW度量定义。这个度量错误地假设时间是不变的空间扩张。这个假设已经为动力的本地系统致命的后果。一个额外的径向加速度起源于牛顿方程的空间扩张是包含在轨道的身体,但适当的角动量gydF4y2BalgydF4y2Ba=gydF4y2Ba房车gydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba保持常数。常数gydF4y2BalgydF4y2Ba造成的影响哈勃轨道的身体流是消除和轨道的半径是有效地对空间扩张。gydF4y2Ba

相比之下,适当的角动量gydF4y2BalgydF4y2Ba=gydF4y2Ba房车gydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba在牛顿方程派生CC度量不是常数而是随红移。因此,轨道不固定,但他们的半径随宇宙时间。因为轨道大质量粒子的速度并不依赖于空间扩张和轨道半径的不断增加,旋转曲线基本上是平的。重要的是,旋转曲线平坦没有假设非重子暗物质光环围绕着星系。不需要暗物质解释所有星系动力学的基本属性。CC度量应用到解释的新力Ia调光也显示,得到符合观测暗能量是不必要的(gydF4y2Ba本克先生et al ., 2002gydF4y2Ba;gydF4y2BaVavryčuk, 2022gydF4y2Ba)。因此,暗物质和暗能量是错误和多余的概念源于一个错误的描述空间的扩张,忽视时间膨胀时在宇宙的进化。一旦应用正确的度量,宇宙模型的观测结果是一致的,没有需要引入新的非物质的概念。暗物质和暗能量概念的争议也证明了许多其他的观察(gydF4y2BaKroupa 2012gydF4y2Ba;gydF4y2Ba温伯格et al ., 2013gydF4y2Ba;gydF4y2BaKroupa 2015gydF4y2Ba;gydF4y2BaBuchert et al ., 2016gydF4y2Ba;gydF4y2Ba牛et al ., 2016gydF4y2Ba;gydF4y2Ba小山,2016gydF4y2Ba;gydF4y2Ba布洛克和Boylan-Kolchin, 2017gydF4y2Ba;gydF4y2BaEzquiaga Zumalacarregui, 2017gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

此外,提出了解决其他难题和矛盾在宇宙学理论。它解释了螺旋的起源在一个完全不同的方式比密度波提出的假设。螺旋不影响驻波的磁盘到目前为止认为(gydF4y2BaToomre 1977gydF4y2Ba;gydF4y2Ba多布斯和巴巴,2014gydF4y2Ba;gydF4y2Ba蜀,2016gydF4y2Ba)。相反,他们是由材料形成的对象仍然固定在螺旋。不过,绕组的问题是可以避免的。相关的理论也消除了紧张解释观察到的星系发展的主要和/或次要合并的星系。自合并(假设gydF4y2BaNaab et al ., 2009gydF4y2Ba;gydF4y2BaKormendy和Ho 2013gydF4y2Ba;gydF4y2BaMcLure et al ., 2013gydF4y2Ba;gydF4y2BaConselice 2014gydF4y2Ba)是由观察反驳没有进化的星系质量(gydF4y2Ba邦迪et al ., 2017gydF4y2Ba;gydF4y2BaKawinwanichakij et al ., 2020gydF4y2Ba),一个星系增长到目前为止尚未解决的问题。ΛCDM模型的理论也提出解决挑战等问题的微弱的卫星星系,重子的Tully-Fisher关系或径向加速度的关系。此外,无数的谜题等太阳系成功解释了微弱的年轻的太阳悖论,月球轨道异常,河流的存在古代火星,泰坦衰退速度异常,柯伊伯带的形成和其他人(gydF4y2BaDumin 2015gydF4y2Ba;gydF4y2BaKřižek et al ., 2015gydF4y2Ba;gydF4y2BaKřižek和海默,2015gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

数据可用性声明gydF4y2Ba

最初的贡献提出了研究中都包含在本文/辅料,可以针对相应的作者进一步询问。gydF4y2Ba

作者的贡献gydF4y2Ba

VV负责整个研究。gydF4y2Ba

资金gydF4y2Ba

捷克科学院地球物理研究所的这项研究支持。gydF4y2Ba

的利益冲突gydF4y2Ba

作者说,这项研究是在没有进行任何商业或金融关系可能被视为一个潜在的利益冲突。gydF4y2Ba

出版商的注意gydF4y2Ba

本文表达的所有索赔仅代表作者,不一定代表的附属组织,或出版商、编辑和审稿人。任何产品,可以评估在这篇文章中,或声称,可能是由其制造商,不保证或认可的出版商。gydF4y2Ba

引用gydF4y2Ba

安德森,j . D。莱恩,p。刘,e . L。刘,a。,Nieto, M. M., and Turyshev, S. G. (1998). Indication, from Pioneer 10/11, Galileo, and Ulysses data, of an apparent anomalous, weak, long-range acceleration.理论物理。启。gydF4y2Ba81年,2858 - 2861。doi: 10.1103 / PhysRevLett.81.2858gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

爸爸,J。,一个年代一个ki, Y., Makino, J., Miyoshi, M., Saitoh, T. R., and Wada, K. (2009). The origin of large peculiar motions of star-forming regions and spiral structures of our galaxy.已gydF4y2Ba706年,471 - 481。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 706/1/471gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

爸爸,J。,年代一个itoh, T. R., and Wada, K. (2013). Dynamics of non-steady spiral arms in disk galaxies.已gydF4y2Ba763年,46岁。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 763/1/46gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Bahcall j . N。,Pinsonneault, M. H., and Basu, S. (2001). Solar models: Current epoch and time dependences, neutrinos, and helioseismological properties.已gydF4y2Ba555年,990 - 1012。doi: 10.1086/321493gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Begeman, k . G。,Broeils, A. H., and Sanders, R. H. (1991). Extended rotation curves of spiral galaxies: Dark haloes and modified dynamics.MNRASgydF4y2Ba249年,523 - 537。doi: 10.1093 / mnras / 249.3.523gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Begeman, k . g . (1987)。gydF4y2Ba嗨的螺旋星系旋转曲线gydF4y2Ba。博士学位论文。格罗宁根:gydF4y2Ba格罗宁根大学Kapteyn天文研究所gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Begeman, k . g . (1989)。嗨的螺旋星系旋转曲线。NGC 3198。gydF4y2Ba阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba223年,47-60。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

本克先生,D。,Bl作为chke, D. B., Pervushin, V. N., and Proskurin, D. (2002). Description of supernova data in conformal cosmology without cosmological constant.理论物理。列托人。BgydF4y2Ba530年,20-26。doi: 10.1016 / s0370 - 2693 (02) 01341 - 2gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Bekenstein, j . d . (2004)。相对论引力理论的修正的牛顿动力学mond范例。gydF4y2Ba理论物理。启D。gydF4y2Ba70年,083509年。doi: 10.1103 / PhysRevD.70.083509gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Bergstrom, l (2000)。非重子暗物质:观测证据和检测方法。gydF4y2Ba众议员掠夺。理论物理。gydF4y2Ba63年,793 - 841。0034 - 4885/63/5/2r3 doi: 10.1088 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

伯顿G。,Hooper, D. (2018). History of dark matter.启Mod。物理。gydF4y2Ba90年,045002年。doi: 10.1103 / RevModPhys.90.045002gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Bertotti B。,Farinella, P., and Vokrouhlick, D. (2003). Physics of the solar system - dynamics and evolution, space physics, and spacetime structure.天体物理学和空间科学图书馆gydF4y2Ba.293。doi: 10.1007 / 978-94-010-0233-2gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

账单,b, G。,R一个y,R。D。(1999). Lunar orbital evolution: A synthesis of recent results.地球物理学。卷。gydF4y2Ba26日,3045 - 3048。gl008348 doi: 10.1029/1999gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Binney则,J。,Gerhard, O., and Spergel, D. (1997). The photometric structure of the inner Galaxy.MNRASgydF4y2Ba288年,365 - 374。doi: 10.1093 / mnras / 288.2.365gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Bissantz, N。,Gerhard, O. (2002). Spiral arms, bar shape and bulge microlensing in the Milky Way.MNRASgydF4y2Ba330年,591 - 608。doi: 10.1046 / j.1365-8711.2002.05116.xgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

保伦B。,Bo米belli, L., and Puzio, R. (2001). Expansion-induced contribution to the precession of binary orbits.类。量子引力gydF4y2Ba18日,1173 - 1178。0264 - 9381/18/7/302 doi: 10.1088 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Bournaud F。、慢跑、c J。,Combes, F. (2007). Multiple minor mergers: Formation of elliptical galaxies and constraints for the growth of spiral disks.阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba476年,1179 - 1190。0004 - 6361:20078010 doi: 10.1051 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Bouwens, r . J。,我ll在gworth, G. D., Blakeslee, J. P., Broadhurst, T. J., and Franx, M. (2004). Galaxy size evolution at high redshift and surface brightness selection effects: Constraints from the Hubble ultra deep field.已gydF4y2Ba611年,L1-L4。doi: 10.1086/423786gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Buchert, T。,Coley, A. A., Kleinert, H., Roukema, B. F., and Wiltshire, D. L. (2016). Observational challenges for the standard FLRW model.Int。j . Mod。物理。DgydF4y2Ba25日,1630007 - 1630007。doi: 10.1142 / S021827181630007XgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Bugg, d . v . (2015)。蒙德——一个回顾。gydF4y2Ba可以。期刊。gydF4y2Ba93年,119 - 125。doi: 10.1139 /巴- 2014 - 0057gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

牛,P。,一个kr一个米i, Y., Adamek, J., Baker, T., Bellini, E., Beltrán Jiménez, J., et al. (2016). Beyond ΛCDM: Problems, solutions, and the road ahead.理论物理。黑暗的宇宙gydF4y2Ba12日,56 - 99。doi: 10.1016 / j.dark.2016.02.001gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

布洛克,j·S。,Boyl一个n-Kolchin, M. (2017). Small-scale challenges to the ΛCDM paradigm.为基础。启天文学天体物理学gydF4y2Ba55岁,343 - 387。doi: 10.1146 / annurev - astro - 091916 - 055313gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

邦迪,K。,le一个uthaud, A., Saito, S., Maraston, C., Wake, D. A., and Thomas, D. (2017). The Stripe 82 Massive Galaxy Project. III. A lack of growth among massive galaxies.已gydF4y2Ba851年,34岁。1538 - 4357 . doi: 10.3847 / / aa9896gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

卡兰,C。,迪克,r . H。,Peebles, P. J. E. (1965). Cosmology and Newtonian mechanics.点。期刊。gydF4y2Ba33岁,105 - 108。doi: 10.1119/1.1971256gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Calzetti D。Armus, L。,Bohlin, R. C., Kinney, A. L., Koornneef, J., and Storchi-Bergmann, T. (2000). The dust content and opacity of actively star-forming galaxies.已gydF4y2Ba533年,682 - 695。doi: 10.1086/308692gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

卡尔·m·h·(1995)。火星排水系统和起源的谷网络和焦躁的通道。gydF4y2Baj .地球物理学。Res。gydF4y2Ba100年,7479 - 7508。je00260 doi: 10.1029/95gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

卡雷拉,M。,Giulini, D. (2010). Influence of global cosmological expansion on local dynamics and kinematics.启Mod。物理。gydF4y2Ba82年,169 - 208。doi: 10.1103 / RevModPhys.82.169gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Conselice, c . j . (2014)。星系的演化结构在宇宙时间。gydF4y2Ba为基础。启阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba52岁,291 - 337。doi: 10.1146 / annurev - astro - 081913 - 040037gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Cooperstock, f I。Faraoni, V。,Vollick, D. N. (1998). The influence of the cosmological expansion on local systems.已gydF4y2Ba503年,61 - 66。doi: 10.1086/305956gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

变化,c (2009)。引力波的干涉检测:对广义相对论的考验。gydF4y2BaInt。j . Mod。物理。DgydF4y2Ba18日,2275 - 2282。doi: 10.1142 / S0218271809015904gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

da Cunha E。,Charlot, S., and Elbaz, D. (2008). A simple model to interpret the ultraviolet, optical and infrared emission from galaxies.MNRASgydF4y2Ba388年,1595 - 1617。doi: 10.1111 / j.1365-2966.2008.13535.xgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Dabrowski, m . P。Garecki, J。,Bl作为chke, D. B. (2009). Conformal transformations and conformal invariance in gravitation.安。理论物理。gydF4y2Ba521年,13-32。doi: 10.1002 / andp.20095210105gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Dahlen, T。,米ob作为her, B., Dickinson, M., Ferguson, H. C., Giavalisco, M., Kretchmer, C., et al. (2007). Evolution of the luminosity function, star formation rate, morphology, and size of star-forming galaxies selected at rest-frame 1500 and 2800 Å.已gydF4y2Ba654年,172 - 185。doi: 10.1086/508854gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

戴维斯,J。,B一个l米e,米。,Gr在drod, P., Williams, R., and Gupta, S. (2016). Extensive Noachian fluvial systems in Arabia Terra: Implications for early Martian climate.地质gydF4y2Ba44岁,847 - 850。doi: 10.1130 / G38247.1gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

戴维斯,M。,Efstathiou, G., Frenk, C. S., and White, S. D. M. (1985). The evolution of large-scale structure in a universe dominated by cold dark matter.已gydF4y2Ba292年,371 - 394。doi: 10.1086/163168gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

德勃洛克w·j·G。沃尔特·F。布林克E。,Tr一个chternach, C., Oh, S. H., and Kennicutt, J. R. C. (2008). High-resolution rotation curves and galaxy mass models from THINGS.AJgydF4y2Ba136年,2648 - 2719。0004 - 6256/136/6/2648 doi: 10.1088 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

德勃洛克w·j·G。,Bo年代米一个,一个。(2002)。 High-resolution rotation curves of low surface brightness galaxies.阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba385年,816 - 846。0004 - 6361:20020080 doi: 10.1051 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

德勃洛克w·j·G。McGaugh说道,美国。,鲁宾,v . C。(2001)。高分辨率低表面亮度星系旋转曲线。二世。质量模型。gydF4y2BaAJgydF4y2Ba122年,2396 - 2427。doi: 10.1086/323450gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

▽Popolo, A。,leDelliou, M. (2017). Small scale problems of the ΛCDM model: A short review.星系gydF4y2Ba5、17。doi: 10.3390 / galaxies5010017gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

迪克,r . H。,Peebles, P. J. (1964). Evolution of the solar system and the expansion of the universe.理论物理。启。gydF4y2Ba12日,435 - 437。doi: 10.1103 / PhysRevLett.12.435gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

迪基,j . O。,Bender,P. L., Faller, J. E., Newhall, X. X., Ricklefs, R. L., Ries, J. G., et al. (1994). Lunar laser ranging: A continuing legacy of the Apollo program.科学gydF4y2Ba265年,482 - 490。doi: 10.1126 / science.265.5171.482gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

多布斯,C。,爸爸,J。(2014)。道斯评论4:在盘星系螺旋结构。gydF4y2Ba出版。阿斯特朗。Soc。欧斯特。gydF4y2Bae035, 31日。doi: 10.1017 / pasa.2014.31gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

德雷恩,b . T。,li, A. (2007). Infrared emission from interstellar dust. IV. The silicate-graphite-PAH model in the Post-Spitzer era.已gydF4y2Ba657年,810 - 837。doi: 10.1086/511055gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Dubinski, J。,Carlberg, R. G. (1991). The structure of cold dark matter halos.已gydF4y2Ba378年,496年。doi: 10.1086/170451gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Duc, p。,Paudel, S., McDermid, R. M., Cuillandre, J. C., Serra, P., Bournaud, F., et al. (2014). Identification of old tidal dwarfs near early-type galaxies from deep imaging and H I observations.MNRASgydF4y2Ba440年,1458 - 1469。doi: 10.1093 / mnras / stu330gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Dumin, y v (2015)。微弱的年轻的太阳悖论在现代宇宙学的上下文中。gydF4y2Ba阿斯特朗。TsirkulyargydF4y2Ba1623年,1 - 5。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

邓恩,L。,Eales, S., Edmunds, M., Ivison, R., Alexander, P., and Clements, D. L. (2000). The SCUBA Local Universe Galaxy Survey - I. First measurements of the submillimetre luminosity and dust mass functions.MNRASgydF4y2Ba315年,115 - 139。doi: 10.1046 / j.1365-8711.2000.03386.xgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

爱因斯坦,a (1920)。“相对论,特殊和一般理论”gydF4y2Ba授权翻译的gydF4y2Ba。编辑器w·l·罗伯特(gydF4y2Ba亨利·霍尔特和公司gydF4y2Ba),168年。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

爱因斯坦,一个。,年代tr一个us, E. G. (1945). The influence of the expansion of space on the gravitation fields surrounding the individual stars.启Mod。物理。gydF4y2Ba17日,120 - 124。doi: 10.1103 / RevModPhys.17.120gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Elmegreen, d . M。、Chromey f R。比塞尔,b。,Corrado, K. (1999).KgydF4y2Ba′乐队絮状星系中观察潜在的对称结构。gydF4y2BaAJgydF4y2Ba118年,2618 - 2624。doi: 10.1086/301127gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Endean, g (1997)。宇宙学形平坦时空。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba479年,降价。doi: 10.1086/303862gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Endean, g (1994)。红移,在形平坦时空哈勃常数。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba434年,397年。doi: 10.1086/174741gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Ezquiaga, j . M。,Zumalacárregui, M. (2017). Dark energy after GW170817: Dead ends and the road ahead.理论物理。启。gydF4y2Ba119年,251304年。doi: 10.1103 / PhysRevLett.119.251304gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Faraoni, V。,Jacques, A. (2007). Cosmological expansion and local physics.理论物理。启D。gydF4y2Ba76年,063510年。doi: 10.1103 / PhysRevD.76.063510gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

费雷拉,即(2019)。gydF4y2Ba星系动力学原理gydF4y2Ba。伦敦:gydF4y2Ba形成和演化(伦敦大学学院出版社)gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

弗里德曼,w . L。、Madore b·F。吉布森,b K。Ferrarese, L。内龙骨,D D。酒井法子,S。,et一个l。(2001)。从哈勃太空望远镜关键项目最终结果来衡量哈勃常数。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba553年,47 - 72。doi: 10.1086/320638gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

弗里德曼,w . L。、Madore b·F。Hatt D。,Hoyt,T。J., Jang, I. S., Beaton, R. L., et al. (2019). The Carnegie-Chicago Hubble program. VIII. An independent determination of the Hubble constant based on the tip of the red giant branch.已gydF4y2Ba882年,34岁。1538 - 4357 . doi: 10.3847 / / ab2f73gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

弗里德曼,a (1922)。超级Krummung des Raumes死去。gydF4y2Baz毛皮。gydF4y2Ba10日,377 - 386。doi: 10.1007 / BF01332580gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Galianni, P。Patat F。,Higdon, J. L., Mieske, S., and Kroupa, P. (2010). VLT observations of NGC 1097’s “dog-leg” tidal stream. Dwarf spheroidals and tidal streams.阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba521年,样子。0004 - 6361/200913518 doi: 10.1051 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Goldhaber G。、Deustua年代。加比,S。,Groo米,D。钩,我。金,。,et al. (1997). “Observation of cosmological time dilation using Type Ia supernovae as clocks,” in热核超新星gydF4y2Ba。编辑p . Ruiz-Lapuente r .运河和j . Isern(多德雷赫特:gydF4y2Ba施普林格gydF4y2Ba),486年、777年。doi: 10.1007 / 978 - 94 - 011 - 5710 - 0 - _48gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Goldhaber G。新郎,D。E., Kim, A., Aldering, G., Astier, P., Conley, A., et al. (2001). Timescale stretch parameterization of type Ia supernova B-band light curves.已gydF4y2Ba558年,359 - 368。doi: 10.1086/322460gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Goobar,。,Leibundgut B。(2011)。超新星宇宙学:遗留和未来。gydF4y2Ba为基础。启诊断。部分。科学。gydF4y2Ba61年,251 - 279。doi: 10.1146 / annurev -诊断- 102010 - 130434gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

古德,p R。秋,J。,Yurchyshyn, V., Hickey, J., Chu, M. C., Kolbe, E., et al. (2001). Earthshine observations of the Earth’s reflectance.地球物理学。卷。gydF4y2Ba28日,1671 - 1674。gl012580 doi: 10.1029/2000gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

GrønØ。,Johannesen, S. (2011). FRW universe models in conformally flat-spacetime coordinates I: General formalism.欧元。理论物理。j . +gydF4y2Ba126年,28岁。doi: 10.1140 / epjp / i2011 - 11028 6gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Harada T。,Carr, B. J., and Igata, T. (2018). Complete conformal classification of the Friedmann-Lemaître-Robertson-Walker solutions with a linear equation of state.类。量子引力gydF4y2Ba35岁,105011年。1361 - 6382 . doi: 10.1088 / / aab99fgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

赫尔威达,b . W。Bouwens, R。Oesch, P。Smit, R。,我ll在gworth, G., and Labbe, I. (2015). The sizes of candidate galaxieszgydF4y2Ba∼9−10:确认与光度明亮CANDELS样本和关系和质量。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba808年,6。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 808/1/6gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

哈勃望远镜,大肠(1929)。在银河系外星云之间的距离和径向速度之间的关系。gydF4y2BaProc。国家的。学会科学。gydF4y2Ba15日,168 - 173。doi: 10.1073 / pnas.15.3.168gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Ibison, m (2007)。在罗伯森沃克度量的保形形式。gydF4y2Baj .数学。理论物理。gydF4y2Ba48岁的122501人。doi: 10.1063/1.2815811gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Infeld, L。,年代child, A. (1945). A new approach to kinematic cosmology.理论物理。牧师。gydF4y2Ba68年,250 - 272。doi: 10.1103 / PhysRev.68.250gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Infeld, L。,年代child, A. E. (1946). A new approach to kinematic cosmology-(B).理论物理。牧师。gydF4y2Ba70年,410 - 425。doi: 10.1103 / PhysRev.70.410gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Iorio说道。l . (2015)。重力异常在太阳系?gydF4y2BaInt。j . Mod。物理。DgydF4y2Ba24岁,1530015 - 1530015。doi: 10.1142 / S0218271815300153gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Iorio说道。l . (2013)。当地的宇宙秩序的影响H在双星系统的轨道运动。gydF4y2BaMNRASgydF4y2Ba429年,915 - 922。doi: 10.1093 / mnras / sts396gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

雅各比,g . H。分支,D。,Ciardullo, R., Davies, R. L., Harris, W. E., Pierce, M. J., et al. (1992). A critical review of selected techniques for measuring extragalactic distances.PASPgydF4y2Ba104年,599年。doi: 10.1086/133035gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

卡斯特鲁普h . a (2008)。进步的保形变换在几何和理论物理及其相关的对称。gydF4y2Ba安。理论物理。gydF4y2Ba520年,631 - 690。doi: 10.1002 / andp.200852009 - 1005gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

考夫曼,G。,白色,s·d·M。,Guiderdoni, B. (1993). The formation and evolution of galaxies within merging dark matter haloes.MNRASgydF4y2Ba264年,201 - 218。doi: 10.1093 / mnras / 264.1.201gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Kawinwanichakij, L。Papovich C。,Ciardullo, R., Finkelstein, S. L., Stevans, M. L., Wold, I. G. B., et al. (2020). On the (lack of) evolution of the stellar mass function of massive galaxies from z = 1.5 to 0.4.已gydF4y2Ba892年,7。1538 - 4357 . doi: 10.3847 / / ab75c4gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Knauth, l p (2005)。温度和盐度的历史前寒武纪海洋:影响微生物的进化。gydF4y2BaPalaeogeogr。Palaeoclimatol。Palaeoecol。gydF4y2Ba219年,53 - 69。doi: 10.1016 / j.palaeo.2004.10.014gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

科普,G。,le一个n,J. L. (2011). A new, lower value of total solar irradiance: Evidence and climate significance.地球物理学。卷。gydF4y2Ba38岁的L01706。gl045777 doi: 10.1029/2010gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Kormendy, J。,Ho,l。C. (2013). Coevolution (or not) of supermassive black holes and host galaxies.为基础。启阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba51岁,511 - 653。doi: 10.1146 / annurev - astro - 082708 - 101811gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

小山,k (2016)。宇宙的测试修改后的重力。gydF4y2Ba众议员掠夺。理论物理。gydF4y2Ba79年,046902年。0034 - 4885/79/4/046902 doi: 10.1088 /gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Křižek, m (2012)。暗能量和人择原理。gydF4y2Ba新阿斯特朗。gydF4y2Ba17日,1 - 7。doi: 10.1016 / j.newast.2011.05.003gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Křižek, m (2009)。一个引力畸变导致宇宙加速膨胀的原因吗?gydF4y2BaCommun。第一版。理论物理。gydF4y2Ba5,1030 - 1044。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Křižek, M。,Křížek, F., and Somer, L. (2015).反重力——它的起源和表现gydF4y2Ba。Saarbruecken:gydF4y2Ba兰伯特学术出版gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Křižek, M。,年代o米er,l。(2022). Anthropic principle and the Hubble-Lemaître constant.星系gydF4y2Ba10日,71年。doi: 10.3390 / galaxies10030071gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Křižek, M。,年代o米er,l。(2015)。 Manifestations of dark energy in the solar system.Gravit。Cosmol。gydF4y2Ba21日,59 - 72。doi: 10.1134 / S0202289315010090gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Kroupa, P。,Famaey, B., de Boer, K. S., Dabringhausen, J., Pawlowski, M. S., Boily, C. M., et al. (2010). Local-Group tests of dark-matter concordance cosmology. Towards a new paradigm for structure formation.阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba523年,A32。0004 - 6361/201014892 doi: 10.1051 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Kroupa, p (2015)。星系作为简单的动力系统:观测数据不赞成暗物质和随机恒星的形成。gydF4y2Ba可以。期刊。gydF4y2Ba93年,169 - 202。doi: 10.1139 /巴- 2014 - 0179gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Kroupa, p (2012)。暗物质的危机:伪造当前宇宙学的标准模型。gydF4y2Ba出版。阿斯特朗。Soc。欧斯特。gydF4y2Ba,29岁,395 - 433。doi: 10.1071 / AS12005gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

阳光,V。,Casajus, L. G., Fuller, J., Zannoni, M., Tortora, P., Cooper, N., et al. (2020). Resonance locking in giant planets indicated by the rapid orbital expansion of Titan.Nat。阿斯特朗。gydF4y2Ba4,1053 - 1058。doi: 10.1038 / s41550 - 020 - 1120 - 5gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Leibundgut, b (2001)。Ia型超新星的观测宇宙学的影响。gydF4y2Ba为基础。启阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba39岁,67 - 98。doi: 10.1146 / annurev.astro.39.1.67gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Leibundgut B。Schommer, R。菲利普斯,M。里斯,。,年代chmidt, B., Spyromilio, J., et al. (1996). Time dilation in the light curve of the distant type IA supernova SN 1995K.已gydF4y2Ba466年,L21-L24。doi: 10.1086/310164gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Lelli F。,McGaugh说道美国年代。,年代chombert, J. M., Desmond, H., and Katz, H. (2019). The baryonic Tully-Fisher relation for different velocity definitions and implications for galaxy angular momentum.MNRASgydF4y2Ba484年,3267 - 3278。doi: 10.1093 / mnras / stz205gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Lelli F。,McGaugh说道美国年代。,年代chombert, J. M. (2016). Sparc: Mass models for 175 disk galaxies with Spitzer photometry and accurate rotation curves.AJgydF4y2Ba152年,157年。0004 - 6256/152/6/157 doi: 10.3847 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Lelli F。,McGaugh说道美国年代。,年代chombert, J. M. (2016). The small scatter of the baryonic Tully-Fisher relation.已gydF4y2Ba816年,L14。doi: 10.3847 / 2041 - 8205/816/1 / L14gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Lemaitre, g (1927)。联合国环宇homogene de一起常数et de人造丝羊角面包rendant帐户de la维特斯桡腕骨des nebuleuses extra-galactiques。gydF4y2Ba安。法国科学。Brux。gydF4y2Ba47岁的49-59。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

勒纳,e . j . (2018)。观察与星系大小和表面亮度预测,基于宇宙膨胀假说。gydF4y2BaMNRASgydF4y2Ba477年,3185 - 3196。doi: 10.1093 / mnras / sty728gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

林,C . C。,年代hu, F. H. (1964). On the spiral structure of disk galaxies.已gydF4y2Ba140年,646年。doi: 10.1086/147955gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

林,C . C。,年代hu, F. H. (1966). On the spiral structure of disk galaxies, II. Outline of a theory of density waves.Proc。国家的。学会科学。gydF4y2Ba55岁,229 - 234。doi: 10.1073 / pnas.55.2.229gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Lindblad, b (1962)。“星系的螺旋结构理论”gydF4y2Ba研究问题的时候gydF4y2Ba。编辑g . c . McVittie 15, 146。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

马多克斯,美国J。,Efstathiou, G., Sutherland, W. J., and Loveday, J. (1990). Galaxy correlations on large scales.MNRASgydF4y2Ba242年,43 p-47p。doi: 10.1093 / mnras / 242.1.43PgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

男人,a·w·S。小丘,S。,Zirm, A. W., Wuyts, S., and van der Wel, A. (2012). The pair fraction of massive galaxies at 0 ⩽zgydF4y2Ba⩽3。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba744年,85年。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 744/2/85gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

男人,a·w·S。Zirm, a W。,Toft,年代。(2016)。解决差异的星系合并在z分数测量∼0 - 3。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba830年,89年。doi: 10.3847 / 0004 - 637 x / 830/2/89gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

曼海姆,p . d . (2006)。暗物质和暗能量。gydF4y2Ba掠夺。部分。诊断。理论物理。gydF4y2Ba56岁,340 - 445。doi: 10.1016 / j.ppnp.2005.08.001gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

曼海姆,p . d . (1990)。保形宇宙学没有宇宙常数。gydF4y2Ba一般Relativ。Gravit。gydF4y2Ba22日,289 - 298。doi: 10.1007 / BF00756278gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

曼海姆,p . d . (2019)。暗物质是事实还是幻想?——从数据的线索。gydF4y2BaInt。j . Mod。物理。DgydF4y2Ba28日,1944022。doi: 10.1142 / S021827181944022XgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

曼海姆,p . d . (2012)。使保形重力。gydF4y2Ba发现。理论物理。gydF4y2Ba42岁,388 - 420。doi: 10.1007 / s10701 - 011 - 9608 - 6gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

曼海姆,p D。,O ' brien j·G。(2012)。拟合与保形星系旋转曲线重力和一个全球二次的潜力。gydF4y2Ba理论物理。启D。gydF4y2Ba85年,124020年。doi: 10.1103 / PhysRevD.85.124020gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

曼海姆,p D。,O ' brien j·G。(2011)。全球二次电位对星系旋转曲线的影响。gydF4y2Ba理论物理。启。gydF4y2Ba106年,121101年。doi: 10.1103 / PhysRevLett.106.121101gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

马修森,d S。、福特、v . L。,Buchhorn, M. (1992). A southern sky survey of the peculiar velocities of 1355 spiral galaxies.已gydF4y2Ba81年,413年。doi: 10.1086/191700gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

McGaugh说道美国年代。Lelli F。,年代chombert, J. M. (2016). Radial acceleration relation in rotationally supported galaxies.理论物理。启。gydF4y2Ba117年,201101年。doi: 10.1103 / PhysRevLett.117.201101gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

McGaugh说道美国年代。李,P。,Lelli F。,年代chombert, J. M. (2018). Presence of a fundamental acceleration scale in galaxies.Nat。阿斯特朗。gydF4y2Ba2、924。doi: 10.1038 / s41550 - 018 - 0615 - 9gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

McGaugh说道(2019)。旋臂的印记星系旋转曲线。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba885年,87年。1538 - 4357 . doi: 10.3847 / / ab479bgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

McGaugh说道(2016)。银盘的表面密度剖面的终端速度曲线。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba816年,42岁。doi: 10.3847 / 0004 - 637 x / 816/1/42gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

McLure, r . J。,Pearce, H. J., Dunlop, J. S., Cirasuolo, M., Curtis-Lake, E., Bruce, V. A., et al. (2013). The sizes, masses and specific star formation rates of massive galaxies at 1.3 < z < 1.5: Strong evidence in favour of evolution via minor mergers.MNRASgydF4y2Ba428年,1088 - 1106。doi: 10.1093 / mnras / sts092gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

McVittie, g . c (1933)。宇宙mass-particle在不断扩大。gydF4y2BaMNRASgydF4y2Ba93年,325 - 339。doi: 10.1093 / mnras / 93.5.325gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

米格罗姆,m (1983)。修改对星系牛顿动力学的影响。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba270年,371 - 383。doi: 10.1086/161131gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

米格罗姆,m (1983)。修正的牛顿动力学作为一种可能的选择隐藏的质量假设。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba270年,365 - 370。doi: 10.1086/161130gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

米格罗姆,m (2010)。蒙德的准线性公式。gydF4y2BaMNRASgydF4y2Ba403年,886 - 895。doi: 10.1111 / j.1365-2966.2009.16184.xgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

米格罗姆,m (2012)。测试蒙德在x射线椭圆星系的加速度范围宽。gydF4y2Ba理论物理。启。gydF4y2Ba109年,131101年。doi: 10.1103 / PhysRevLett.109.131101gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

密苏里州,h·J。、毛泽东、S。,白色,s·d·M。(1998)。银盘的形成。gydF4y2BaMNRASgydF4y2Ba295年,319 - 336。doi: 10.1046 / j.1365-8711.1998.01227.xgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

摩尔,B。,Ghigna, S., Governato, F., Lake, G., Quinn, T., Stadel, J., et al. (1999). Dark matter substructure within galactic halos.已gydF4y2Ba524年,L19-L22。doi: 10.1086/312287gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

模具、j . R。,Huchra, J. P., Freedman, W. L., Kennicutt J Robert, C., Ferrarese, L., Ford, H. C., et al. (2000). The Hubble Space Telescope Key Project on the extragalactic distance scale. XXVIII. Combining the constraints on the Hubble constant.已gydF4y2Ba529年,786 - 794。doi: 10.1086/308304gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

曼迪,c·J。,Conselice, C. J., Duncan, K. J., Almaini, O., Häußler, B., and Hartley, W. G. (2017). A consistent measure of the merger histories of massive galaxies using close-pair statistics - I. Major mergers at z < 3.5.MNRASgydF4y2Ba470年,3507 - 3531。doi: 10.1093 / mnras / stx1238gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Naab, T。,Johansson, P. H., and Ostriker, J. P. (2009). Minor mergers and the size evolution of elliptical galaxies.已gydF4y2Ba699年,L178-L182。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 699/2 / L178gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Nandra, R。,l一个年代en通过,一个。N。霍布森,m p (2012)。一个巨大的影响对象在一个膨胀的宇宙。gydF4y2BaMNRASgydF4y2Ba422年,2931 - 2944。doi: 10.1111 / j.1365-2966.2012.20618.xgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

纳瓦罗,j·F。Frenk, c . S。,白色,s·d·M。(1997)。一个普遍密度轮廓层次聚类。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba490年,493 - 508。doi: 10.1086/304888gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

纳瓦罗,j·F。Frenk, c . S。,白色,s·d·M。(1996)。冷暗物质晕的结构。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba462年,563年。doi: 10.1086/177173gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

纽曼,a, B。,Ellis, R. S., Bundy, K., and Treu, T. (2012). Can minor merging account for the size growth of quiescent galaxies? New results from the CANDELS survey.已gydF4y2Ba746年,162年。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 746/2/162gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Noerdlinger, p D。,Petrosian, V. (1971). The effect of cosmological expansion on self-gravitating ensembles of particles.已gydF4y2Ba168年,1。doi: 10.1086/151054gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Noordermeer E。,Verheijen, M. A. W. (2007). The high-mass end of the Tully-Fisher relation.MNRASgydF4y2Ba381年,1463 - 1472。doi: 10.1111 / j.1365-2966.2007.12369.xgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

O ' brien j·G。,曼海姆,p . d . (2012)。合适的矮星系旋转曲线与保角重力。gydF4y2BaMNRASgydF4y2Ba421年,1273 - 1282。doi: 10.1111 / j.1365-2966.2011.20386.xgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Oesch, p。,Bouwens, r . J。,Carollo, C. M., Illingworth, G. D., Trenti, M., Stiavelli, M., et al. (2010). Structure and morphologies of z ∼7-8 galaxies from ultra-deep WFC3/IR imaging of the Hubble Ultra-Deep Field.已gydF4y2Ba709年,L21-L25。doi: 10.1088 / 2041 - 8205/709/1 / L21gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Pachner, j . (1964)。在宇宙进化能量不守恒。gydF4y2Ba理论物理。启。gydF4y2Ba12日,117 - 118。doi: 10.1103 / PhysRevLett.12.117gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Pawlowski, m . S。,Kroupa, P。(2013)。旋转稳定VPOS并预测银河系的卫星星系的运动。gydF4y2BaMNRASgydF4y2Ba435年,2116 - 2131。doi: 10.1093 / mnras / stt1429gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Pawlowski, m . S。,McGaugh说道美国年代。(2014)。珀尔修斯和NGC 3109协会在本地组矮星系的上下文结构。gydF4y2BaMNRASgydF4y2Ba440年,908 - 919。doi: 10.1093 / mnras / stu321gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

孔雀,j . a (1999)。gydF4y2Ba宇宙物理学gydF4y2Ba。剑桥大学:gydF4y2Ba剑桥大学出版社gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Persic, M。,年代一个lucci, P., and Stel, F. (1996). The universal rotation curve of spiral galaxies — I. The dark matter connection.MNRASgydF4y2Ba281年,27-47。doi: 10.1093 / mnras / 278.1.27gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

菲利普斯·M·M。里拉,P。,年代untzeff, N. B., Schommer, R. A., Hamuy, M., and Maza, J. (1999). The reddening-free decline rate versus luminosity relationship for type Ia supernovae.AJgydF4y2Ba118年,1766 - 1776。doi: 10.1086/301032gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

菲利普斯·m·m . (1993)。IA型超新星的绝对大小。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba413年,L105。doi: 10.1086/186970gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

里巴斯,即(2010)。“太阳和星星作为主要能源输入行星大气层,”gydF4y2Ba太阳和恒星的变化:对地球和行星的影响gydF4y2Ba。编辑a·g·Kosovichev a·h·安德烈和j.p. Rozelot, 264年,3-18。doi: 10.1017 / S1743921309992298gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Riofrio, l (2012)。月球轨道计算异常。gydF4y2Ba星球。科学。gydF4y2Ba1、1。doi: 10.1186 / 2191-2521-1-1gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

罗伯特,F。,Chaussidon, M. (2006). A palaeotemperature curve for the Precambrian oceans based on silicon isotopes in cherts.自然gydF4y2Ba443年,969 - 972。doi: 10.1038 / nature05239gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

罗伯茨,j·W·W。罗伯茨,m . S。,年代hu, F. H. (1975). Density wave theory and the classification of spiral galaxies.已gydF4y2Ba196年,381 - 405。doi: 10.1086/153421gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

鲁宾,v . C。,Burstein, D., Ford, J. W. K., and Thonnard, N. (1985). Rotation velocities of 16 SA galaxies and a comparison of Sa, SB and SC rotation properties.已gydF4y2Ba289年,81 - 104。doi: 10.1086/162866gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

鲁宾,v . C。,Ford, J. W. K., and Thonnard, N. (1980). Rotational properties of 21 SC galaxies with a large range of luminosities and radii, from NGC 4605 (R=4 kpc) to UGC 2885 (R=122 kpc).已gydF4y2Ba238年,471 - 487。doi: 10.1086/158003gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

鲁宾,v . C。,Ford, W. K. (1970). Rotation of the Andromeda nebula from a spectroscopic survey of emission regions.已gydF4y2Ba159年,379年。doi: 10.1086/150317gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Ryden, b (2016)。gydF4y2Ba介绍了宇宙学gydF4y2Ba。剑桥大学:gydF4y2Ba剑桥大学出版社gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Salese F。,米c米一个hon, W. J., Balme, M. R., Ansan, V., Davis, J. M., and Kleinhans, M. G. (2020). Sustained fluvial deposition recorded in Mars’ Noachian stratigraphic record.Commun Nat。gydF4y2Ba11日,2067年。doi: 10.1038 / s41467 - 020 - 15622 - 0gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

桑德斯,r . H。,McGaugh说道美国年代。(2002)。修正的牛顿动力学mond代替暗物质。gydF4y2Ba为基础。启阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba40岁,263 - 317。doi: 10.1146 / annurev.astro.40.060401.093923gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

r·h·桑德斯(1996)。发布的扩展的螺旋星系旋转曲线:对抗动力学修改。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba473年,117 - 129。doi: 10.1086/178131gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

),k M。勒罗伊,a K。沃尔特·F。,Bol一个tto,一个。D., Croxall, K. V., Draine, B. T., et al. (2013). The CO-to-H_2gydF4y2Ba转换因子和dust-to-gas比kiloparsec尺度在附近的星系。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba777年,5。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 777/1/5gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

施耐德,p (2015)。gydF4y2Ba银河系外的天文学和宇宙学:介绍gydF4y2Ba。纽约:gydF4y2Ba施普林格gydF4y2Ba。doi: 10.1007 / 978-3-642-54083-7gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Sellwood, j . A。,Carlberg, R. G. (1984). Spiral instabilities provoked by accretion and star formation.已gydF4y2Ba282年,61 - 74。doi: 10.1086/162176gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Sellwood j . a (2011)。在盘星系螺旋模式的一生。gydF4y2BaMNRASgydF4y2Ba410年,1637 - 1646。doi: 10.1111 / j.1365-2966.2010.17545.xgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

塞里诺,M。,Jetzer, P. (2007). Evolution of gravitational orbits in the expanding universe.理论物理。启D。gydF4y2Ba75年,064031年。doi: 10.1103 / PhysRevD.75.064031gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

涉谷,T。大内,M。,H一个rikane, Y. (2015). Morphologies of ∼190,000 galaxies at z = 0-10 revealed with HST legacy data. I. Size evolution.已gydF4y2Ba219年,15岁。0067 - 0049/219/2/15 doi: 10.1088 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

蜀,f . h . (1970)。在螺旋星系密度波理论。即螺旋结构的正常模式振荡。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba160年,89年。doi: 10.1086/150409gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

蜀,f . h . (2016)。六十年的螺旋密度波理论。gydF4y2Ba为基础。启阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba现年54岁的667 - 724。doi: 10.1146 / annurev - astro - 081915 - 023426gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Sofue, y (2017)。旋转和质量在银河系和螺旋星系。gydF4y2BaPASJgydF4y2Ba69年,R1。doi: 10.1093 / pasj / psw103gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Sofue, y (2016)。旋转曲线分解size-mass关系隆起,磁盘,在螺旋星系和暗晕组件。gydF4y2BaPASJgydF4y2Ba68年,2。doi: 10.1093 / pasj / psv103gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Sofue Y。,Rubin, V. (2001). Rotation curves of spiral galaxies.为基础。启阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba39岁,137 - 174。doi: 10.1146 / annurev.astro.39.1.137gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

斯蒂芬森,f R。莫里森,l . V。,Hohenkerk, C. Y. (2016). Measurement of the Earth’s rotation: 720 BC to AD 2015.Proc。r . Soc。Lond。爵士。一个gydF4y2Ba472年,20160404。doi: 10.1098 / rspa.2016.0404gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

化,r。,米一个dore,B。F., and Trewhella, M. (2000). High-resolution rotation curves of low surface brightness galaxies.已gydF4y2Ba531年,L107-L110。doi: 10.1086/312540gydF4y2Ba

《公共医学图书馆摘要》gydF4y2Ba|gydF4y2BaCrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

化,r。,米一个dore,B。F., van den Bosch, F. C., and Balcells, M. (2003). The central mass distribution in dwarf and low surface brightness galaxies.已gydF4y2Ba583年,732 - 751。doi: 10.1086/345426gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

泰勒,e . N。Franx, M。,Gl一个zebrook,K., Brinchmann, J., van der Wel, A., and van Dokkum, P. G. (2010). On the dearth of compact, massive, red sequence galaxies in the local universe.已gydF4y2Ba720年,723 - 741。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 720/1/723gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

泰利,a . L。,年代winbank, A. M., Harrison, C. M., Smail, I., Turner, O. J., Schaller, M., et al. (2019). The shapes of the rotation curves of star-forming galaxies over the last ≈ 10 Gyr.MNRASgydF4y2Ba485年,934 - 960。doi: 10.1093 / mnras / stz428gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Toomre, a (1977)。螺旋结构的理论。gydF4y2Ba为基础。启阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba15日,437 - 478。doi: 10.1146 / annurev.aa.15.090177.002253gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

特鲁希略,我。,Förster Schreiber, N. M., Rudnick, G., Barden, M., Franx, M., Rix, H. W., et al. (2006). The size evolution of galaxies since z∼3: Combining SDSS, GEMS, and FIRES.已gydF4y2Ba650年,18-41。doi: 10.1086/506464gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

真爱一世情,r . B。,Fisher, J. R. (1977). A new method of determining distances to galaxies.阿斯特朗。12,54。gydF4y2Ba54岁,661 - 673。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

van Albada, t·S。Bahcall, j . N。Begeman, K。,年代一个ncisi, R. (1985). Distribution of dark matter in the spiral galaxy NGC 3198.已gydF4y2Ba295年,305 - 313。doi: 10.1086/163375gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

van der嗯,。Franx, M。,冯·多库姆,p·G。斯凯尔顿,r E。,米o米cheva, I. G., Whitaker, K. E., et al. (2014). 3D-HST+CANDELS: The evolution of the galaxy size-mass distribution since z = 3.已gydF4y2Ba788年,28岁。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 788/1/28gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

冯·多库姆,p·G。Franx, M。Kriek, M。,Holden,B。,我ll在gworth, G. D., Magee, D., et al. (2008). Confirmation of the remarkable compactness of massive quiescent galaxies atzgydF4y2Ba∼2.3:早型星系并没有形成一个简单的整体崩溃。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba677年,L5-L8。doi: 10.1086/587874gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

冯·多库姆,p·G。惠特克,k . E。布拉姆,G。Franx, M。Kriek, M。拉贝风,我。,et一个l。(2010)。大规模的星系从z = 2的增长。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba709年,1018 - 1041。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 709/2/1018gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Vavryčuk诉(2022 a)。宇宙学红移和宇宙FLRW度量时间膨胀。gydF4y2Ba前面。理论物理。gydF4y2Ba10日,826188年。doi: 10.3389 / fphy.2022.826188gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Vavryčuk诉(2022 b)。考虑在弗里德曼方程基于保角件轻松事交互FLRW指标。gydF4y2Baj .放置Res。gydF4y2Badoi: 10.1016 / j.jare.2022.06.015gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Verheijen, m·a·w . (2001)。大熊星座的星系团。诉H我旋转曲线形状和Tully-Fisher关系。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba563年,694 - 715。doi: 10.1086/323887gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

维瑟,m (2015)。形Friedmann-Lemaitre-Robertson-Walker宇宙论。gydF4y2Ba类。量子引力gydF4y2Ba32岁,135007年。0264 - 9381/32/13/135007 doi: 10.1088 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

温伯格,d . H。,米orton年代on,米。J., Eisenstein, D. J., Hirata, C., Riess, A. G., and Rozo, E. (2013). Observational probes of cosmic acceleration.理论物理。代表。gydF4y2Ba530年,87 - 255。doi: 10.1016 / j.physrep.2013.05.001gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

温伯格,美国(1972年)。gydF4y2Ba引力和宇宙学:广义相对论的原理及应用gydF4y2Ba。纽约:gydF4y2Ba约翰威利& SonsgydF4y2Ba。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

白色,s·d·M。Frenk, c . S。戴维斯分校M。,Efstathiou, G. (1987). Clusters, filaments, and voids in a universe dominated by cold dark matter.已gydF4y2Ba313年,505年。doi: 10.1086/164990gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

白色,s·d·M。,Ree年代,米。J. (1978). Core condensation in heavy halos: A two-stage theory for galaxy formation and clustering.MNRASgydF4y2Ba183年,341 - 358。doi: 10.1093 / mnras / 183.3.341gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

惠特尼。,Conselice, C. J., Bhatawdekar, R., and Duncan, K. (2019). Unbiased differential size evolution and the inside-out growth of galaxies in the deep CANDELS GOODS fields at 1 ≤ z ≤ 7.已gydF4y2Ba887年,113年。1538 - 4357 . doi: 10.3847 / / ab53d4gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

威廉姆斯,r . J。表示“四”,r F。Franx, M。,v一个nDokkum, P., Toft, S., Kriek, M., et al. (2010). The evolving relations between size, mass, surface density, and star formation in 3 × 10^4gydF4y2Ba星系从z = 2。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba713年,738 - 750。doi: 10.1088 / 0004 - 637 x / 713/2/738gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Windley b . f . (1984)。gydF4y2Ba大陆的发展/第二次修订和放大gydF4y2Ba。版/。纽约:gydF4y2Ba威利gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

谷歌学术搜索gydF4y2Ba

Zaritsky D。,Courtois, H., Muñoz-Mateos, J. C., Sorce, J., Erroz-Ferrer, S., Comerón, S., et al. (2014). The baryonic Tully-Fisher relationship for S^4gydF4y2BaG星系和星系的“浓缩”重子分数。gydF4y2BaAJgydF4y2Ba147年,134年。0004 - 6256/147/6/134 doi: 10.1088 /gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

张,W。李,Z。,lei, Y. (2010). Experimental measurement of growth patterns on fossil corals: Secular variation in ancient Earth-Sun distances.下巴。科学。公牛。gydF4y2Ba55岁,4010 - 4017。doi: 10.1007 / s11434 - 010 - 4197 - xgydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

兹维基,f (1937)。大量的星云和集群的星云。gydF4y2Ba已gydF4y2Ba86年,217年。doi: 10.1086/143864gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

兹维基,f (2009)。转载:银河系外的星云的红移。gydF4y2Ba一般Relativ。Gravit。gydF4y2Ba41岁,207 - 224。doi: 10.1007 / s10714 - 008 - 0707 - 4gydF4y2Ba

CrossRef全文gydF4y2Ba|gydF4y2Ba谷歌学术搜索gydF4y2Ba

附件所描述的宇宙膨胀的引力轨道FLRW指标gydF4y2Ba

度规张量gydF4y2BaggydF4y2Ba_{μνgydF4y2Ba}一个质点所产生的引力场gydF4y2Ba米gydF4y2Ba位于空间服从FLRW度量读取(gydF4y2BaNoerdlinger彼得罗森,1971gydF4y2Ba11),他们的情商。gydF4y2Ba

dgydF4y2Ba {年代gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (1gydF4y2Ba +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba αgydF4y2Ba) dgydF4y2Ba {TgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba {一个gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} (TgydF4y2Ba) ((1gydF4y2Ba -gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba αgydF4y2Ba) \frac{dgydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}}{1gydF4y2Ba -gydF4y2Ba kgydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} dgydF4y2Ba {ΩgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}),gydF4y2Ba

(a - 1)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2BaTgydF4y2Ba适当的时间和吗gydF4y2Ba

αgydF4y2Ba =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba \frac{GgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba {cgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}},gydF4y2Ba |gydF4y2Ba αgydF4y2Ba |gydF4y2Ba ≪gydF4y2Ba 1gydF4y2Ba,gydF4y2Ba

(a)gydF4y2Ba

是牛顿引力势规范化gydF4y2BacgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba,gydF4y2BaGgydF4y2Ba引力常数。假设一个巨大的相对论性粒子(gydF4y2BavgydF4y2Ba≪gydF4y2BacgydF4y2Ba引力场)轨道平面上定义的gydF4y2BaϕgydF4y2Ba= 0和计算克里斯托费尔符号gydF4y2Ba ${ΓgydF4y2Ba}_{αgydF4y2Ba βgydF4y2Ba}^{μgydF4y2Ba}$ 测地线的情商。gydF4y2Ba9gydF4y2Ba,我们得到下面的近似方程gydF4y2Ba

\overset{̈gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba} -gydF4y2Ba rgydF4y2Ba {\overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba}}^{2gydF4y2Ba} -gydF4y2Ba \frac{GgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba}{{αgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} {rgydF4y2Ba}^{3gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba \frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} \overset{̇gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba,gydF4y2Ba

(a - 3)gydF4y2Ba

rgydF4y2Ba \overset{̈gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba} +gydF4y2Ba 2gydF4y2Ba \overset{̇gydF4y2Ba}{rgydF4y2Ba} \overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba} +gydF4y2Ba \frac{\overset{̇gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} rgydF4y2Ba \overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba,gydF4y2Ba

(4)gydF4y2Ba

在点数量在衍生品对时间意味着什么gydF4y2BaTgydF4y2Ba。插入适当的距离gydF4y2BaRgydF4y2Ba=gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba(gydF4y2BaTgydF4y2Ba)gydF4y2BargydF4y2Ba为情商。gydF4y2Baa - 3gydF4y2Ba我们得到了gydF4y2Ba

\overset{̈gydF4y2Ba}{RgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba \frac{GgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba}{{RgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba RgydF4y2Ba {\overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba}}^{2gydF4y2Ba} +gydF4y2Ba \frac{\overset{̈gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} RgydF4y2Ba 。gydF4y2Ba

(5)gydF4y2Ba

同样,情商。gydF4y2Ba一个4gydF4y2Ba可以写成gydF4y2Ba

\frac{dgydF4y2Ba}{dgydF4y2Ba TgydF4y2Ba} ({一个gydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} {rgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} \overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba}) =gydF4y2Ba \frac{dgydF4y2Ba}{dgydF4y2Ba TgydF4y2Ba} ({RgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba} \overset{̇gydF4y2Ba}{ϕgydF4y2Ba}) =gydF4y2Ba \frac{dgydF4y2Ba}{dgydF4y2Ba TgydF4y2Ba} lgydF4y2Ba =gydF4y2Ba 0gydF4y2Ba,gydF4y2Ba

(a - 6)gydF4y2Ba

在哪里gydF4y2BalgydF4y2Ba=gydF4y2Ba房车gydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba适当的角动量,gydF4y2BaVgydF4y2Ba^ϕgydF4y2Ba是适当的切向速度。因此,我们可以写(gydF4y2Ba卡雷拉和Giulini, 2010gydF4y2Ba,他们的情商。12 a, b)gydF4y2Ba

\overset{̈gydF4y2Ba}{RgydF4y2Ba} =gydF4y2Ba -gydF4y2Ba \frac{GgydF4y2Ba 米gydF4y2Ba}{{RgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba \frac{{lgydF4y2Ba}^{2gydF4y2Ba}}{{RgydF4y2Ba}^{3gydF4y2Ba}} +gydF4y2Ba \frac{\overset{̈gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} RgydF4y2Ba,gydF4y2Ba

(a - 7)gydF4y2Ba

lgydF4y2Ba =gydF4y2Ba cgydF4y2Ba ogydF4y2Ba ngydF4y2Ba 年代gydF4y2Ba tgydF4y2Ba 。gydF4y2Ba

(8)gydF4y2Ba

方程被称为修正的牛顿方程,他们不同于标准的牛顿方程描述的开普勒轨道gydF4y2Ba $\frac{\overset{̈gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} RgydF4y2Ba$ 在情商。gydF4y2Baa - 7gydF4y2Ba相关的空间扩张。修正的牛顿方程的分析应用于星系动力学表明,假设一个常数gydF4y2BalgydF4y2Ba,扩建项gydF4y2Ba $\frac{\overset{̈gydF4y2Ba}{一个gydF4y2Ba}}{一个gydF4y2Ba} RgydF4y2Ba$ 影响轨道星系内可以忽略(gydF4y2BaFaraoni雅克,2007gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

关键词:gydF4y2Ba宇宙学红移,宇宙时间膨胀,适形度规,暗能量,旋转曲线,暗物质,绕组问题,星系扩张gydF4y2Ba

引用:gydF4y2BaVavryčuk V(2023)引力轨道宇宙膨胀的再现。gydF4y2Ba前面。阿斯特朗。空间科学。gydF4y2Ba10:1071743。doi: 10.3389 / fspas.2023.1071743gydF4y2Ba

收到:gydF4y2Ba2022年10月16日;gydF4y2Ba接受:gydF4y2Ba2023年1月11日;gydF4y2Ba
发表:gydF4y2Ba2023年2月06。gydF4y2Ba

编辑:gydF4y2Ba

Alvaro De La Cruz-DombrizgydF4y2Ba南非开普敦大学gydF4y2Ba

审核:gydF4y2Ba

基督教的变化gydF4y2Ba贝拉,b . m .科学中心,印度gydF4y2Ba
德摩斯梯尼KazanasgydF4y2Ba戈达德太空飞行中心(NASA),美国gydF4y2Ba

*通信:gydF4y2Ba瓦茨拉夫•VavryčukgydF4y2Bavv@ig.cas.czgydF4y2Ba

原始研究的文章gydF4y2Ba

引力轨道宇宙膨胀的再现gydF4y2Ba

1介绍gydF4y2Ba

2理论gydF4y2Ba

2.1所描述的宇宙膨胀CC指标gydF4y2Ba

2.2 Comoving CC度量和适当的速度gydF4y2Ba

2.3正形弗里德曼方程gydF4y2Ba

2.4在膨胀宇宙引力轨道gydF4y2Ba

2.5物理影响本地系统的进化gydF4y2Ba

3星系动力学的数值模拟gydF4y2Ba

3.1参数建模gydF4y2Ba

3.2 Bulge-bar地区和螺旋gydF4y2Ba

3.3星系演化的场景gydF4y2Ba

3.4结果gydF4y2Ba

4支持观测证据gydF4y2Ba

4.1星系扩张gydF4y2Ba

4.2星系旋转曲线gydF4y2Ba

4.2.1的观察准备平面旋转曲线gydF4y2Ba

4.2.2暗物质gydF4y2Ba

4.2.3正形重力和MOND理论gydF4y2Ba

4.2.3.1微弱的卫星星系gydF4y2Ba

4.2.3.2双矮星系定理gydF4y2Ba

4.2.3.3重子的Tully-Fisher关系gydF4y2Ba

4.2.3.4径向加速度的关系gydF4y2Ba

4.2.3.5正形重力和蒙德理论的不足gydF4y2Ba

4.3形态的螺旋星系gydF4y2Ba

4.4太阳能系统gydF4y2Ba

4.1.1微弱的年轻阳光悖论gydF4y2Ba

10/24/11月球轨道异常gydF4y2Ba

4.4.3其他观测gydF4y2Ba

5讨论和结论gydF4y2Ba

数据可用性声明gydF4y2Ba

作者的贡献gydF4y2Ba

资金gydF4y2Ba

的利益冲突gydF4y2Ba

出版商的注意gydF4y2Ba

引用gydF4y2Ba

附件所描述的宇宙膨胀的引力轨道FLRW指标gydF4y2Ba

本文是研究课题的一部分gydF4y2Ba

人也看了gydF4y2Ba